Don chegarasi - Grain boundary

Mikrograf a polikristal metall; don chegaralari kislota bilan ishlanganligi bilan tasdiqlangan.
Turli xil yo'naltirilgan kristalitlar polikristalli materialda

A don chegarasi ikkita don orasidagi interfeys yoki kristalitlar, polikristalli materialda. Donning chegaralari 2D nuqsonlar ichida kristall tuzilishga ega va kamayishga moyil elektr va issiqlik o'tkazuvchanligi materialning. Aksariyat don chegaralari korroziyaning boshlanishi uchun afzal joylardir[1] va uchun yog'ingarchilik qattiq fazadan yangi fazalar. Ular ko'plab mexanizmlar uchun ham muhimdir sudralmoq.[2] Boshqa tomondan, don chegaralari harakatini buzadi dislokatsiyalar material orqali, shuning uchun kristalit hajmini kamaytirish mexanik quvvatni yaxshilashning keng tarqalgan usuli hisoblanadi Xoll-Petch munosabatlar. Donalarning chegaralarini va ularning mexanik, elektr va boshqa xususiyatlariga ta'sirini o'rganish muhim mavzuni tashkil etadi materialshunoslik.

Yuqori va past burchak chegaralari

Don chegaralarini darajasiga qarab ajratish qulay noto'g'ri yo'nalish ikkala don o'rtasida. Past burchakli don chegaralari (LAGB) yoki subgrain chegaralari taxminan 15 darajadan past bo'lgan yo'nalishni buzadiganlar.[3] Umuman aytganda, ular bir qatordan iborat dislokatsiyalar va ularning xususiyatlari va tuzilishi noto'g'ri yo'naltirishning funktsiyasidir. Aksincha, ning xususiyatlari yuqori burchakli don chegaralari, uning noto'g'ri yo'nalishi taxminan 15 darajadan katta (o'tish burchagi materialga qarab 10-15 darajagacha o'zgarib turadi), odatda noto'g'ri yo'nalishga bog'liq emas. Shu bilan birga, ma'lum yo'nalishlarda "maxsus chegaralar" mavjud bo'lib, ularning interfeysi energiyasi yuqori yuqori burchakli don chegaralaridan ancha past bo'ladi.

Ikkala idealizatsiya qilingan donalar orasidagi burilish chegarasining (tepada) va burilish chegarasining sxematik tasvirlari.

Eng oddiy chegara - burilish o'qi chegara tekisligiga parallel bo'lgan burilish chegarasi. Ushbu chegara bitta qo'shni shakllanish sifatida tasavvur qilinishi mumkin kristalit yoki qandaydir tashqi kuch tomonidan asta-sekin bukiladigan don. Panjaraning elastik egilishi bilan bog'liq bo'lgan energiyani dislokatsiyani kiritish orqali kamaytirish mumkin, bu mohiyatan xanjar kabi harakat qiladigan atomlarning yarim tekisligi bo'lib, ikki tomon o'rtasida doimiy yo'nalishni buzadi. Don yanada egilayotganda, deformatsiyani o'rnatish uchun tobora ko'proq dislokatsiyalar kiritilishi kerak, natijada dislokatsiyalar devorining o'sishi - past burchakli chegara. Hozir donni tegishli kristallografiyaning ikkita kichik donasiga bo'lingan deb hisoblash mumkin, lekin ular ayniqsa har xil yo'nalishlarga ega.

Muqobil yo'nalish - bu chegara tekisligiga perpendikulyar bo'lgan o'q atrofida aylanadigan burilish chegarasi. Ushbu turdagi chegara ikkita to'plamni o'z ichiga oladi vintli dislokatsiyalar. Agar Burger vektorlari dislokatsiyalar ortogonal, keyin dislokatsiyalar kuchli ta'sir o'tkazmaydi va kvadrat tarmoq hosil qiladi. Boshqa hollarda dislokatsiyalar o'zaro ta'sirlashib, yanada murakkab olti burchakli strukturani hosil qilishi mumkin.

Burilish va burilish chegaralarining ushbu tushunchalari ma'lum darajada ideal holatlarni aks ettiradi. Chegaralarning aksariyati qo'shni donalar orasida eng yaxshi moslikni yaratish uchun turli xil dislokatsiyalar va burger vektorlarini o'z ichiga olgan aralash tipda.

Agar chegaradagi dislokatsiyalar izolyatsiya qilingan va aniq bo'lib qolsa, chegarani past burchakli deb hisoblash mumkin. Agar deformatsiya davom etsa, dislokatsiyalar zichligi oshadi va shu sababli qo'shni dislokatsiyalar oralig'ini kamaytiradi. Oxir-oqibat, dislokatsiya yadrolari bir-birini qoplay boshlaydi va chegaraning tartibli tabiati buzila boshlaydi. Shu nuqtada chegara yuqori burchakli va asl don ikkita butunlay alohida donalarga bo'lingan deb hisoblanishi mumkin.

Past burchakli don chegaralari bilan taqqoslaganda, yuqori burchakli chegaralar ancha tartibsiz bo'lib, katta maydonlar yomon joylashtirilgan va nisbatan ochiq tuzilishga ega. Darhaqiqat, ular dastlab donalar orasidagi amorf yoki hattoki suyuq qatlam deb o'ylashgan. Biroq, ushbu model don chegaralarining kuzatilgan mustahkamligini va ixtiro qilinganidan keyin tushuntirib berolmadi elektron mikroskopi, don tarkibining bevosita dalillari gipotezani bekor qilish kerakligini anglatadi. Endi chegara tarkibiy donalardan iborat ekanligi qabul qilinmoqda, ular ikkala donaning noto'g'riligiga va interfeys tekisligiga bog'liq. Mavjud tarkibiy bo'linmaning turlari tushunchasi bilan bog'liq bo'lishi mumkin tasodif joyining panjarasi, unda takroriy birliklar ikkita noto'g'ri yo'naltirilgan panjaralar bir-biriga to'g'ri keladigan nuqtalardan hosil bo'ladi.

Tasodifiy sayt panjarasi (CSL) nazariyasida, ikkita donaning tuzilishi orasidagi moslik darajasi (d) quyidagicha tavsiflanadi o'zaro tasodifiy saytlarning saytlarning umumiy soniga nisbati.[4]Ushbu doirada, ikkita don uchun panjarani chizish va birgalikda atomlarning sonini (tasodif joylari) va chegaradagi atomlarning umumiy sonini (saytning umumiy soni) hisoblash mumkin. Masalan, Σ = 3 bo'lganda, har ikkala uchta bitta panjara o'rtasida bo'linadigan bitta atom bo'ladi. Shunday qilib, yuqori with bo'lgan chegara, past low ga qaraganda yuqori energiyaga ega bo'lishi kutilmoqda. Buzilish butunlay dislokatsiya bilan ta'minlangan past burchakli chegaralar, -1 ga teng. Boshqa ba'zi past Σ chegaralar, ayniqsa chegara tekisligi tasodifiy joylarning yuqori zichligini o'z ichiga olgan bo'lsa, maxsus xususiyatlarga ega. Masalan, izchillik egizak chegaralar (masalan, -3) va FCC materiallarida yuqori harakatchanlik chegaralari (masalan, -7). Ideal CSL yo'nalishidan chetga chiqish lokal atom gevşemesi yoki chegaraga dislokasyonların kiritilishi bilan mumkin.

Chegarani tavsiflash

Chegarani chegaraning ikkita donaga yo'naltirilganligi va donalarni tasodifga keltirish uchun zarur bo'lgan 3-D aylanishi bilan tavsiflash mumkin. Shunday qilib chegara 5 ta makroskopik xususiyatga ega erkinlik darajasi. Biroq, chegarani faqat qo'shni donalarning yo'naltirilganligi munosabati sifatida tasvirlash odatiy holdir. Odatda, aniqlash qiyin bo'lgan chegara tekisligi yo'nalishini e'tiborsiz qoldirish qulayligi kamaytirilgan ma'lumotdan ustundir. Ikkala donaning nisbiy yo'nalishi aylanish matritsasi:

Kub simmetriya materiallari uchun to'liq tasodifiy yo'naltirilgan donalar to'plamidagi chegara yo'nalishlarining xarakterli taqsimlanishi.

Ushbu tizim yordamida burilish burchagi θ quyidagicha:

aylanish o'qining yo'nalishi [uvw]:

Ning tabiati kristallografiya ishtirok etgan chegaraning noto'g'riligini cheklaydi. To'liq tasodifiy polikristal, teksturasiz, shuning uchun chegara yo'nalishlarining xarakterli taqsimlanishiga ega (rasmga qarang). Biroq, bunday holatlar kamdan-kam uchraydi va aksariyat materiallar ushbu idealdan katta yoki kichik darajada chetga chiqadi.

Chegaraviy energiya

Nishab chegarasining energiyasi va chegaraning noto'g'riligi ortishi bilan har bir dislokatsiya uchun energiya

Past burchakli chegara energiyasi yuqori burchak holatiga o'tishga qadar qo'shni donalar orasidagi noto'g'ri yo'nalish darajasiga bog'liq. Oddiy holatda chegaralarni egish burgerlar vektori bilan dislokatsiyadan tashkil topgan chegara energiyasi b va oraliq h tomonidan taxmin qilinmoqda O'qing - Shokli tenglamasi:

qaerda:

bilan bo'ladi qirqish moduli, bu Puassonning nisbati va dislokatsion yadroning radiusi. Ko'rinib turibdiki, chegara energiyasi oshgani sayin dislokatsiyaga tushadigan energiya kamayadi. Shunday qilib, kamroq, ko'proq yo'naltirilgan chegaralarni ishlab chiqaruvchi harakatlantiruvchi kuch mavjud (ya'ni, don o'sishi ).

Yuqori burchak chegaralaridagi vaziyat yanada murakkabroq. Nazariya energiyaning ideal CSL konfiguratsiyasi uchun minimal bo'lishini, dislokatsiya va boshqa energetik xususiyatlarni talab qiladigan og'ishlarga ega bo'lishini taxmin qilsa-da, empirik o'lchovlar munosabatlar yanada murakkabligini ko'rsatadi. Energiya bo'yicha taxmin qilingan ba'zi kanallar kutilganidek topilgan, boshqalari yo'qolgan yoki sezilarli darajada kamaygan. Mavjud eksperimental ma'lumotlarning tadqiqotlari shuni ko'rsatdiki, past munosabatlar kabi oddiy munosabatlar chalg'ituvchi:

Oddiy geometrik doirada kam energiya uchun hech qanday umumiy va foydali mezonni belgilab bo'lmaydi degan xulosaga kelishdi. Interfaol energiyaning o'zgarishini har qanday tushunishda atom tuzilishi va interfeysdagi bog'lanish tafsilotlari hisobga olinishi kerak.[5]

Haddan tashqari tovush

Haddan tashqari hajm don chegaralarini tavsiflashda yana bir muhim xususiyatdir. Haddan tashqari hajm birinchi marta 1972 yilda Aaron va Bolling bilan shaxsiy muloqotda Bishop tomonidan taklif qilingan.[6] GBning mavjudligi bilan qanday kengayish paydo bo'lishini tavsiflaydi va ajratish darajasi va sezgirligi bunga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir deb o'ylaydi. Nomlanishiga qaramay, ortiqcha hajm aslida uzunlikning o'zgarishi hisoblanadi, chunki Gb ning 2 o'lchovli xususiyati shundaki, qiziqish Gb tekisligiga nisbatan normal kengayish hisoblanadi. Ortiqcha hajm () quyidagi tarzda aniqlanadi,

doimiy haroratda , bosim va atomlar soni . Garchi GB energiyasi va ortiqcha hajm o'rtasidagi qo'pol chiziqli munosabatlar mavjud bo'lsa-da, bu munosabatlar buzilgan joylar mexanik va elektr xususiyatlariga sezilarli darajada ta'sir ko'rsatishi mumkin.[7]

Haddan tashqari hajmni bevosita tekshiradigan eksperimental texnikalar ishlab chiqilgan va nanokristalli mis va uning xususiyatlarini o'rganish uchun foydalanilgan nikel.[8][9] Nazariy usullar ham ishlab chiqilgan [10] va yaxshi kelishuvga ega. Asosiy kuzatuv shundan iboratki, ommaviy modul bilan teskari bog'liqlik mavjud, ya'ni massa moduli qanchalik katta bo'lsa (materialni siqish qobiliyati) ortiqcha hajm qancha kichik bo'lsa, panjara konstantasi bilan ham bevosita bog'liqlik mavjud, bu metodologiyani ta'minlaydi. ma'lum bir dastur uchun kerakli ortiqcha hajmdagi materiallarni topish.

Chegara migratsiyasi

Don chegaralarining harakatlanishi (HAGB) nimaga ta'sir qiladi qayta kristallanish va don o'sishi subgrain chegarasi (LAGB) harakati kuchli ta'sir qiladi tiklanish va qayta kristallanish yadrosi.

Chegara unga ta'sir qiladigan bosim tufayli harakat qiladi. Odatda, tezlik bosimga to'g'ridan-to'g'ri mutanosib bo'lib, mutanosiblik doimiyligi chegaraning harakatchanligi hisoblanadi. Harakatlanish haroratga juda bog'liq va ko'pincha an Arreniya tipidagi munosabat:

Ko'rinib turadigan faollanish energiyasi (Q) chegara harakati paytida yuzaga keladigan termal faollashtirilgan atomistik jarayonlar bilan bog'liq bo'lishi mumkin. Shu bilan birga, harakatchanlik haydash bosimiga bog'liq bo'lgan va taxmin qilingan mutanosiblik buzilishi mumkin bo'lgan bir nechta tavsiya etilgan mexanizmlar mavjud.

Odatda past burchakli chegaralarning harakatchanligi yuqori burchak chegaralaridan ancha past ekanligi qabul qilingan. Quyidagi kuzatuvlar bir qator shartlar bo'yicha haqiqiy bo'lib ko'rinadi:

  • Past burchakli chegaralarning harakatchanligi unga ta'sir qiladigan bosimga mutanosibdir.
  • The stavka nazorat qilish jarayoni katta hajmga ega diffuziya
  • Chegaraviy harakatchanlik noto'g'ri yo'nalish bilan ortadi.

Past burchakli chegaralar dislokatsiya massivlaridan tashkil topganligi sababli ularning harakati dislokatsiya nazariyasi bilan bog'liq bo'lishi mumkin. Tajriba ma'lumotlarini hisobga olgan holda eng katta mexanizm dislokatsiya ko'tarilishidir, bu tezligi asosiy eritmaning tarqalishi bilan cheklanadi.[11]

Yuqori burchakli chegaralarning harakati qo'shni donalar orasidagi atomlarning uzatilishi bilan sodir bo'ladi. Bu sodir bo'lishi mumkin bo'lgan osonlik chegara tuzilishiga, o'zi ishtirok etgan donalarning kristallografiyasiga, nopoklik atomlariga va haroratga bog'liq bo'ladi. Ehtimol, diffuziyasiz mexanizmning biron bir shakli (masalan, diffuziyasiz fazali transformatsiyalarga o'xshashdir) martensit ) muayyan sharoitlarda ishlashi mumkin. Chegaradagi ba'zi nuqsonlar, masalan, qadamlar va qirralar, shuningdek, atomik uzatishning muqobil mexanizmlarini taklif qilishi mumkin.

Donning o'sishini ikkinchi faza zarralari orqali oldini olish mumkin Zener piningi.

Oddiy panjara bilan taqqoslaganda yuqori burchakli chegara nomukammal qadoqlanganligi sababli uning miqdori bir oz bo'ladi bo'sh joy yoki bo'sh ovoz bu erda eruvchan atomlar kam energiyaga ega bo'lishi mumkin. Natijada chegara a bilan bog'lanishi mumkin eruvchan atmosfera bu uning harakatini susaytiradi. Faqat yuqori tezlikda chegara o'z atmosferasidan chiqib, normal harakatni davom ettiradi.

Ikkala past va yuqori burchakli chegaralar ham zarrachalar deb atalmish orqali kechiktiriladi Zener piningi effekt. Ushbu effekt ko'pincha qayta kristallanishni kamaytirish yoki oldini olish uchun tijorat qotishmalarida ishlatiladi don o'sishi davomida issiqlik bilan ishlov berish.

Teri

Don chegaralari - aralashmalarning ajratilishi uchun imtiyozli maydon bo'lib, ular asosiy tarkibidan farqli tarkibdagi ingichka qatlam hosil qilishi mumkin. Masalan, tarkibida nopoklik kationlarini ham o'z ichiga olgan ingichka kremniy qatlami ko'pincha kremniy nitridida bo'ladi. Ushbu donning chegara fazalari termodinamik jihatdan barqaror va ularni kvazi-ikki o'lchovli faza deb hisoblash mumkin, bu o'tish bosqichiga o'tishi mumkin. Bunday holda, harorat va bosim kabi termodinamik parametrning muhim qiymatida tuzilish va kimyo keskin o'zgarishi mumkin.[12] Bu materialning makroskopik xususiyatlariga kuchli ta'sir ko'rsatishi mumkin, masalan, elektr qarshiligi yoki sudralish tezligi.[13] Donalarning chegaralarini muvozanat termodinamikasi yordamida tahlil qilish mumkin, ammo ularni Gibbs ta'rifini qondira olmaganligi sababli ularni fazalar deb hisoblash mumkin emas: ular bir hil emas, tuzilishi, tarkibi yoki xususiyatlari gradyaniga ega bo'lishi mumkin. Shu sababli ular murakkab deb ta'riflanadi: cheklangan va barqaror qalinligi bo'lgan termodinamik muvozanatda bo'lgan fazalararo material yoki stata (bu odatda 2-20 Å). Murakkab rang mavjud bo'lib, uning tarkibi va tuzilishi turg'un fazadan farq qilishi kerak. Yalpi fazalardan farqli o'laroq, komplekslar abuting fazasiga ham bog'liq. Masalan, Si tarkibidagi silisaga boy amorf qatlam3N3, qalinligi taxminan 10 is, lekin maxsus chegaralar uchun bu muvozanat qalinligi nolga teng.[14] Murakkab rang qalinligi bo'yicha 6 toifaga bo'linishi mumkin: bir qatlamli, ikki qavatli, trilayer, nanolay (muvozanat qalinligi 1 dan 2 nm gacha) va namlash. Birinchi holatlarda qatlam qalinligi doimiy bo'ladi; agar qo'shimcha materiallar mavjud bo'lsa, u ko'p donli birikmalarda ajralib chiqadi, oxirgi holatda esa muvozanat qalinligi bo'lmaydi va bu materialda mavjud bo'lgan ikkilamchi faza miqdori bilan belgilanadi. G'alla chegarasi rangiga o'tishning bir misoli Au-ning ko'payishi natijasida hosil bo'lgan Au-doped Si tarkibidagi quruq chegaradan biltilayga o'tishdir.[15]

Elektron tuzilishga ta'siri

Don chegaralari eritilgan segregatsiya orqali mo'rtlashib mexanik ravishda ishlamay qolishiga olib kelishi mumkin (qarang) Xinkli Point A atom elektr stantsiyasi ), lekin ular elektron xususiyatlarga zararli ta'sir ko'rsatishi mumkin. Metall oksidlarda Al tarkibidagi don chegaralarida ekanligi nazariy jihatdan isbotlangan2O3 va MgO izolyatsion xususiyatlarini sezilarli darajada kamaytirish mumkin.[16] Foydalanish zichlik funktsional nazariyasi don chegaralarini kompyuter simulyatsiyalari shuni ko'rsatdiki, tarmoqli oralig'i 45% gacha kamayishi mumkin.[17] Metalllarda don chegaralari qarshilik kuchini oshiradi, chunki boshqa tarqaluvchilarning o'rtacha erkin yo'llariga nisbatan donalarning kattaligi sezilarli bo'ladi.[18]

Don chegaralari yaqinidagi nuqson konsentratsiyasi

Ma'lumki, aksariyat materiallar polikristaldir va don chegaralarini o'z ichiga oladi va don chegaralari nuqta nuqsonlari uchun cho'ktiruvchi va transport yo'llari vazifasini bajarishi mumkin. Ammo nuqson nuqsonlarining tizimga qanday ta'sir qilishini tajriba va nazariy jihatdan aniqlash qiyin.[19][20][21] Seebeck effektining haroratga bog'liqligida nuqta nuqsoni o'zini qanday tutishi asoratlarining qiziqarli misollari.[22] Bundan tashqari, dielektrik va piezoelektrik reaksiya don chegaralari yaqinidagi nuqson nuqsonlarining tarqalishi bilan o'zgarishi mumkin.[23] Mexanik xususiyatlarga, shuningdek, massa moduli va sönümleme kabi xususiyatlar, material ichidagi nuqsonlarning tarqalishidagi o'zgarishlar ta'sir qilishi mumkin.[24][25] Shuningdek, ichidagi Kondo effekti ekanligi aniqlandi grafen don chegaralari va nuqson nuqsonlari o'rtasidagi murakkab munosabatlar tufayli sozlanishi mumkin.[26] Yaqinda o'tkazilgan nazariy hisob-kitoblar shuni ko'rsatdiki, nuqson nuqsonlari ma'lum don chegaralari turlarida juda qulay bo'lishi va tarmoqlar oralig'ining kamayishi bilan elektron xususiyatlariga sezilarli ta'sir ko'rsatishi mumkin.[27]

Shuningdek qarang

Adabiyotlar

  1. ^ Lexokki, E. M.; Palumbo, G.; Lin, P .; Brennenstuhl, A. M. (1997-05-15). "Donning chegaraviy xarakteristikasi taqsimoti va tanachalararo korroziya o'rtasidagi bog'liqlik to'g'risida". Scripta Materialia. 36 (10): 1211–1218. doi:10.1016 / S1359-6462 (97) 00018-3. ISSN  1359-6462.
  2. ^ Raj, R .; Ashby, M. F. (1971-04-01). "Donning chegara bo'ylab siljishi va tarqalishi to'g'risida". Metallurgiya operatsiyalari. 2 (4): 1113–1127. doi:10.1007 / BF02664244. ISSN  1543-1916. S2CID  135851757.
  3. ^ Materialshunoslikning fizik asoslari; Gottsteyn, Gyunter; 2014 yil, ISBN  978-3-662-09291-0
  4. ^ Grimmer, X .; Bollmann, V.; Warrington, D. H. (1974 yil 1 mart). "Tasodif joyidagi panjaralar va kubik kristallarning to'liq o'zgarishi". Acta Crystallographica bo'limi. 30 (2): 197–207. Bibcode:1974AcCrA..30..197G. doi:10.1107 / S056773947400043X.
  5. ^ Satton, A. P.; Balluffi, R. V. (1987), "61-sonli umumiy nuqtai: Past darajadagi energetikaning geometrik mezonlari to'g'risida", Acta Metallurgica, 35 (9): 2177–2201, doi:10.1016/0001-6160(87)90067-8 - orqali ScienceDirect
  6. ^ Aaron, H. B.; Bolling, G. F. (1972). "Don hajmi chegarasi mezonlari sifatida erkin hajm". Yuzaki fan. 31 (C): 27-49. Bibcode:1972SurSc..31 ... 27A. doi:10.1016 / 0039-6028 (72) 90252-X.
  7. ^ Bo'ri, D. (1989). "FCC metallarida don chegaralari uchun energiya va hajm kengayishi o'rtasidagi o'zaro bog'liqlik". Scripta Metallurgica. 23 (11): 1913–1918. doi:10.1016/0036-9748(89)90482-1.
  8. ^ Steyskal, E. M.; Oberdorfer, B .; Sprengel, V.; Zehetbauer, M .; Pippan, R .; Vürsxum, R. (2012). "Metalllarda don chegarasining ortiqcha hajmini bevosita eksperimental tarzda aniqlash". Fizika. Ruhoniy Lett. 108 (5): 055504. Bibcode:2012PhRvL.108e5504S. doi:10.1103 / PhysRevLett.108.055504. PMID  22400941.
  9. ^ Oberdorfer, B .; Setman, D .; Steyskal, E. M.; Xenvarter, A .; Sprengel, V.; Zehetbauer, M .; Pippan, R .; Vürsxum, R. (2014). "Yuqori bosimli burishdan keyin misning don chegarasining ortiqcha hajmi va defektli tavlanishi". Acta Mater. 68 (100): 189–195. doi:10.1016 / j.actamat.2013.12.036. PMC  3990421. PMID  24748848.
  10. ^ Bin, Jonatan J.; McKenna, Keyt P. (2016). "Mis va nikel donalarining ortiqcha hajmidagi farqlarning kelib chiqishi". Acta Materialia. 110: 246–257. doi:10.1016 / j.actamat.2016.02.040.
  11. ^ Hamfreyz, F. J .; Hatherly, M. (2004), Qayta kristallashtirish va shu bilan bog'liq tavlanish hodisalari, Elsevier, xxx + 628, ISBN  978-0-08-044164-1 - orqali ScienceDirect
  12. ^ Satton AP, Balluffi RW. (1995) Kristalli materiallardagi interfeyslar. Oksford: Oksford ilmiy nashrlari.
  13. ^ Xart EW (1972). Don chegaralarining tabiati va xulq-atvori. Nyu-York: Plenum; p. 155.
  14. ^ Kantvell, P. R .; va boshq. (2014). "Donning chegara komplekslari". Acta Materialia. 62: 1–48. doi:10.1016 / j.actamat.2013.07.037.
  15. ^ Ma S. va boshq. Scripta Mater (2012) n66, p203.
  16. ^ Guhl, H., Lee, H.-S., Tangney, P., Foulkes, W. M. C., Heuer, A. H., Nakagawa, T.,… Finnis, M. W. (2015). A-Al2O3 tarkibidagi b7 don chegaralarining strukturaviy va elektron xususiyatlari. Acta Materialia, 99, 16-28. doi:10.1016 / j.actamat.2015.07.042
  17. ^ Bean, J. J., Saito, M., Fukami, S., Sato, H., Ikeda, S., Ohno, H.,… McKenna, K. P. (2017). Magnetoresistiv qurilmalarni tunnellashda atom tuzilishi va MgO don chegaralarining elektron xossalari. Ilmiy ma'ruzalar, 7 (yanvar), 45594. doi:10.1038 / srep45594
  18. ^ Mayadas, A. F., & Shatzkes, M. (1970). Polikristalli plyonkalar uchun elektr rezistivlik modeli: tashqi sirtlarda o'zboshimchalik bilan aks etish holati. Jismoniy sharh B, 1 (4), 1382-1389. doi:10.1103 / PhysRevB.1.1382
  19. ^ Makkluski, M. D .; Jokela, S. J. (2009). "ZnO ning nuqsonlari". Amaliy fizika jurnali. 106 (7): 071101–071101–13. Bibcode:2009 yil JAP ... 106g1101M. doi:10.1063/1.3216464. S2CID  122634653.
  20. ^ Meyer, Rene; Waser, Rainer; Xelmbold, Yuliya; Borchardt, Gyunter (2003). "O18Tracer tajribalari bilan kompleks oksidlarning kation plyonkasida bo'shliq nuqsoni migratsiyasini kuzatish". Jismoniy tekshiruv xatlari. 90 (10): 105901. Bibcode:2003PhRvL..90j5901M. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.105901. PMID  12689009. S2CID  11680149.
  21. ^ Uberuaga, Blas Pedro; Vernon, Lui J.; Martines, Enrike; Ovoz beruvchi, Artur F. (2015). "Donning chegara tuzilishi, nuqsonlarning harakatchanligi va don chegarasi cho'kish samaradorligi o'rtasidagi bog'liqlik". Ilmiy ma'ruzalar. 5: 9095. Bibcode:2015 yil NatSR ... 5E9095U. doi:10.1038 / srep09095. PMC  4357896. PMID  25766999.
  22. ^ Kishimoto, Kengo; Tsukamoto, Masayoshi; Koyanagi, Tsuyoshi (2002). "Seebeck koeffitsientining haroratga bog'liqligi va potentsial to'siqning tarqalishining P-turi Te qizdirilgan shisha substratlarda "püskürtme usuli bilan tayyorlangan filmlar". Amaliy fizika jurnali. 92 (9): 5331–5339. Bibcode:2002 yil JAP .... 92.5331K. doi:10.1063/1.1512964.
  23. ^ Bassiri-Garb, Nazanin; Fujii, Ichiro; Xong, Eunki; Trolier-Mckinstry, Syuzan; Teylor, Devid V.; Damjanovich, Dragan (2007). "Piezoelektrik yupqa plyonkalarning xususiyatlariga domen devorlarining hissalari". Elektrokeramika jurnali. 19: 49–67. doi:10.1007 / s10832-007-9001-1. S2CID  137189236.
  24. ^ Dang, Xanx Q .; Spearot, Duglas E. (2014). "Atomistik simulyatsiyalar orqali kuchlanish ostida bir qatlamli MoS2 ning mexanik harakatiga nuqta va don chegaralaridagi nuqsonlarning ta'siri". Amaliy fizika jurnali. 116 (1): 013508. Bibcode:2014 yil JAP ... 116a3508D. doi:10.1063/1.4886183.
  25. ^ Chjan, J .; Peres, R. J .; Lavernia, E. J. (1993). "Metall matritsa kompozitsiyalaridagi dislokatsiyadan kelib chiqadigan damping". Materialshunoslik jurnali. 28 (3): 835–846. Bibcode:1993JMatS..28..835Z. doi:10.1007 / BF01151266. S2CID  137660500.
  26. ^ Chen, Tszian-Xao; Li, Liang; Kallen, Uilyam G.; Uilyams, Ellen D .; Furrer, Maykl S. (2011). "Grafendagi sozlanishi kondo effekti". Tabiat fizikasi. 7 (7): 535–538. arXiv:1004.3373. Bibcode:2011 yil NatPh ... 7..535C. doi:10.1038 / nphys1962. S2CID  119210230.
  27. ^ Bin, Jonatan J.; McKenna, Keith P. (2018). "FeCoB / MgO / FeCoB magnit tunnel birikmalaridagi MgO don chegaralari yaqinidagi nuqson nuqsonlarining barqarorligi" (PDF). Jismoniy tekshiruv materiallari. 2 (12): 125002. Bibcode:2018PhRvM ... 2l5002B. doi:10.1103 / PhysRevMaterials.2.125002.

Qo'shimcha o'qish

  • RD Doherty; DA Xyuz; FJ Xamfreyz; JJ Jonas; D Xyul Jenson; va boshq. (1997). "Qayta kristallashtirishning dolzarb muammolari: sharh". Materialshunoslik va muhandislik A. 238 (2): 219–274. doi:10.1016 / S0921-5093 (97) 00424-3. hdl:10945/40175.
  • G Gottsteyn; Shvindlerman (2009). Metalllarda donning chegaraviy migratsiyasi: termodinamika, kinetika, ilovalar, 2-nashr. CRC Press.