Geliy atomining tarqalishi - Helium atom scattering

Geliy atomining tarqalishi (HA) bu materialshunoslikda ishlatiladigan sirtni tahlil qilish texnikasi. HAS namuna ustiga tushgan monoxromatik geliy nuridan difraksiyalangan atomlarni o'lchash orqali materialning sirt tuzilishi va panjara dinamikasi haqida ma'lumot beradi.

Tarix

Birinchi yozilgan He difraksiyasi tajribasi 1930 yilda (100) kristalli yuzida Estermann va Stern [1] tomonidan yakunlandi. lityum florid. Bu eksperimental ravishda atom difraksiyasining fizibiligini o'rnatdi de Broyl to'lqin uzunligi Atrofdagi atomlarning, λ, atomlararo intervalgacha tartibida. O'sha paytda ushbu usulning eksperimental echimining asosiy chegarasi geliy nurining katta tezlik tarqalishiga bog'liq edi. 1970-yillarda intensiv va kuchli monoxromatik nurlarni ishlab chiqarishga qodir bo'lgan yuqori bosimli nozul manbalari ishlab chiqilgunga qadar, HAS sirt strukturasini tekshirish bo'yicha mashhurlikka erishdi. Noyob gazlarning qattiq yuzalar bilan to'qnashishini o'rganishga bo'lgan qiziqish, o'sha davrdagi aeronavtika va kosmik muammolar bilan bog'liqlik yordam berdi. Geliy atomining tarqalishidan foydalangan holda materiallarning difraksiyasi naqshidagi nozik tuzilmalarni ko'rsatadigan ko'plab tadqiqotlar 1970 yillarda nashr etilgan. Biroq, 1980 yilga kelib, nozul nurlari manbalarining uchinchi avlodi ishlab chiqilgunga qadar, sirt fononlarini geliy atomlarining tarqalishi bilan o'rganish mumkin edi. Ushbu nozul nurlari manbalari geliy atomining nurlarini 1 meV dan kam bo'lgan energiyasini ishlab chiqarishga qodir edi va bu geliy atomining qattiq sirt tebranish rejimlari bilan elastik bo'lmagan to'qnashuvidan kelib chiqadigan juda kichik energiya o'zgarishlarini aniq hal qilishga imkon berdi. Endi HAS panjaraning dinamikasini tekshirish uchun ishlatilishi mumkin. Bunday sirt fonon dispersiyasining egri chizig'ining birinchi o'lchovi 1981 yilda qayd etilgan [3], bu geliy atomining tarqalishini, ayniqsa sirt dinamikasini o'rganish uchun yangi qiziqishni keltirib chiqardi.

Asosiy tamoyillar

Yuzaki sezgirlik

Umuman aytganda, sirt bog'lash materialning asosiy qismi ichidagi bog'lanishdan farq qiladi. Materialning sirt xususiyatlari va xususiyatlarini aniq modellashtirish va tavsiflash uchun sirtda ishlashning o'ziga xos bog'lanish mexanizmlarini tushunish kerak. Buning uchun faqat sirtni tekshirishga qodir bo'lgan texnikani qo'llash kerak, biz bunday texnikani "sirtga sezgir" deb ataymiz. Ya'ni, "kuzatuvchi" zarracha (elektron, neytron yoki atom bo'lsin) faqat sirtni ko'rish (ma'lumot to'plash) imkoniyatiga ega bo'lishi kerak. Agar tushayotgan zarrachaning penetratsion chuqurligi namunaga juda chuqur tushgan bo'lsa, uni aniqlash uchun namunadan olib boradigan ma'lumot nafaqat sirtdan, balki asosiy materialdan ham o'z hissasini qo'shadi. Masalan, materialning faqat dastlabki bir necha qatlamlarini tekshiradigan bir nechta texnikalar mavjud past energiyali elektron difraksiyasi (LEED), geliy atomining tarqalishi noyobdir, chunki u namuna yuzasiga umuman kirmaydi! Darhaqiqat, geliy atomining "burilish" nuqtasi materialdagi atomlarning sirt tekisligidan 3-4 Angstromdan yuqori. Shuning uchun tarqoq geliy atomida olib boriladigan ma'lumotlar faqat namuna yuzasidan kelib chiqadi. Geliyning tarqalishi va elektronlarning tarqalishini vizual taqqoslash quyida keltirilgan:

Issiqlik energiyasidagi geliyni qattiq potentsial devordan tarqalish sifatida klassik tarzda modellashtirish mumkin, bu esa tarqalish nuqtalarining joylashuvi doimiy elektron zichligi yuzasini ifodalaydi. Geliy va sirt o'zaro ta'sirida yagona tarqalish hukmronlik qilganligi sababli, to'plangan geliy signali bir nechta elektronlarning tarqalish hodisalarini (masalan, LEED kabi) ko'rib chiqishning asoratlarisiz sirt tuzilishi to'g'risida ma'lumot beradi.

Tarqoqlik mexanizmi

Namuna yuzasida tushayotgan geliy atomi va atom o'rtasidagi elastik bir o'lchovli o'zaro ta'sir potentsialining sifatli eskizi bu erda ko'rsatilgan:

Ushbu potentsialni katta ajratish masofalarida hukmronlik qiladigan Van der Vaals kuchlari va qisqa masofalarda hukmronlik qiladigan ijobiy yadrolarning elektrostatik surilishi tufayli tik itaruvchi kuch tufayli jozibador qismga ajratish mumkin. Ikki o'lchovli sirt potentsialini o'zgartirish uchun namunaning sirt atomli gofrirovkalarini tavsiflovchi funktsiya qo'shiladi. Olingan uch o'lchovli potentsial gofrirovka qilingan Morse potentsiali sifatida modellashtirilishi mumkin [4]:

${displaystyle V (z) = D {ig {} expleft [-2alpha (z-z_ {m}) ight] -2expleft [-alpha (z-z_ {m}>) ight] {ig}} + 2 eta Dexpleft [2alpha (z-z_ {m}) ight] xi (x, y)}$

Birinchi atama lateral o'rtacha o'rtacha sirt potentsiali uchun - minimal D = chuqurlikdagi potentsial quduq kamida z = z_m va mos keladigan parametr a, va ikkinchi muddat - gofrirovka funktsiyasi tomonidan o'zgartirilgan itaruvchi potentsial, b (x, y), sirt va fitting parametri bilan bir xil davriylik.

Geliy atomlari, umuman olganda, elastik ravishda (kristal yuzasiga yoki undan energiya uzatilmasdan) yoki sirt tebranish rejimlarini qo'zg'atish yoki dexitatsiya qilish (fonon yaratish yoki yo'q qilish) orqali noelastik tarzda tarqalishi mumkin. Ushbu tarqalish natijalarining har biri material sirtining turli xil xususiyatlarini o'rganish uchun ishlatilishi mumkin.

Nega geliy atomlaridan foydalanish kerak?

Geliy atomlarini rentgen nurlari, neytronlar va elektronlar bilan taqqoslaganda sirtni tekshirish va uning tuzilishini va fonon dinamikasini o'rganish uchun bir qancha afzalliklari bor. Avval aytib o'tganimizdek, issiqlik energiyasidagi engil geliy atomlari o'rganilayotgan materialning asosiy qismiga singib ketmaydi. Bu shuni anglatadiki, ular sirtga qattiq sezgir bo'lishdan tashqari, ular namuna uchun haqiqatan ham buzilmaydi. Ularning de Broyl to'lqin uzunligi shuningdek, materiallarning atomlararo intervalgacha tartibida bo'lib, ularni ideal zondlash zarralariga aylantiradi. Ular neytral bo'lganligi sababli, geliy atomlari sirt zaryadlariga befarq. Asil gaz sifatida geliy atomlari kimyoviy jihatdan inertdir. Odatiy stsenariy kabi, issiqlik energiyasida ishlatilganda, geliy atom nurlari inert zond (kimyoviy, elektr, magnit va mexanik) hisoblanadi. Shuning uchun u turli xil materiallar, shu jumladan reaktiv yoki metastabil yuzalarga ega bo'lgan materiallar, sirt tuzilishini va dinamikasini o'rganishga qodir. Geliy atomining nurlari yuzalarni elektromagnit maydonlar ishtirokida va ultra yuqori vakuumli sirtni qayta ishlash jarayonida davom etayotgan jarayonga aralashmasdan tekshirishi mumkin. Shu sababli, geliy atomlari püskürtme yoki kuydirish va adsorbat qatlami birikmalarini o'lchash uchun foydali bo'lishi mumkin. Va nihoyat, termal geliy atomining aylanish va tebranish erkinligi darajalari yo'qligi va mavjud bo'lgan elektron o'tishlarga ega bo'lmaganligi sababli, sirt haqida ma'lumot olish uchun faqat hodisa va tarqoq nurning translyatsion kinetik energiyasini tahlil qilish kerak.

Asboblar

Bilan birga keltirilgan rasm geliy atomining sochilish tajribasining umumiy sxemasi. U nozul nurlari manbai, kristall manipulyatorli Ultra yuqori vakuumli sochish kamerasi va detektor kamerasidan iborat. Har bir tizim turli xil tartibga solish va sozlashlarga ega bo'lishi mumkin, ammo ko'pchilik ushbu asosiy tuzilishga ega bo'ladi.

Manbalar

Energiya miqdori juda tor bo'lgan 1meV dan kam bo'lgan geliy atomining nurlari geliyning ~ 200bar bosim ostida kichik vakuumli kameraga ~ ~ 5-10 mm bo'lgan ko'krak orqali erkin adiyabatik kengayishi orqali hosil bo'ladi [5]. Tizimga bog'liq ish harorati diapazonida ishlab chiqarilgan odatiy geliy atomlari energiyasi 5-200 meV bo'lishi mumkin. A va B orasidagi konusning teshiklari skimmer geliy nurining markaziy qismini ajratib oladi. Ushbu nuqtada geliy nurlari atomlari deyarli bir xil tezlik bilan harakatlanishi kerak. Shuningdek, B qismida chopper tizimi mavjud bo'lib, u keyinchalik muhokama qilinadigan parvoz o'lchovlari vaqtini yaratish uchun zarur bo'lgan nur impulslarini yaratishga mas'uldir.

Tarqatish xonasi

Tarqatish kamerasi, S maydoni, odatda kristalli manipulyatorni va kristall sirtini tavsiflash uchun ishlatilishi mumkin bo'lgan boshqa har qanday analitik vositalarni o'z ichiga oladi. Asosiy sochish kamerasiga kiritilishi mumkin bo'lgan uskunalar tarkibiga LEED ekrani (sirt tuzilishini qo'shimcha o'lchovlarini amalga oshirish uchun), Auger tahlil tizimi (sirtning ifloslanish darajasini aniqlash uchun), mass-spektrometr (vakuum sifatini kuzatish uchun va qoldiq gaz tarkibi), va metall yuzalar bilan ishlash uchun ion tabancası (namuna yuzasini püskürterek tozalash uchun). Toza sirtlarni saqlash uchun sochish kamerasidagi bosim 10 oralig'ida bo'lishi kerak⁻⁸ 10 ga⁻⁹ Pa buning uchun turbomolekulyar yoki kriyogen vakuum nasoslaridan foydalanishni talab qiladi.

Kristalli manipulyator

Kristalli manipulyator namunaning kamida uch xil harakatlanishiga imkon beradi. Azimutal aylanish kristallga sirt atomlarining yo'nalishini o'zgartirishga imkon beradi, burilish burchagi kristalning normal tarqalishini tarqalish tekisligida bo'lishiga ishlatiladi va manipulyatorning z o'qi atrofida aylanishi nurlanish tushish burchagini o'zgartiradi . Kristalli manipulyator kristalning haroratini boshqarish tizimini ham o'z ichiga olishi kerak.

Detektor

Nur kristall sirtidan tarqalib ketgandan so'ng, u detektor maydoniga D kiradi. Eng ko'p ishlatiladigan detektorni o'rnatish - bu elektron bombardimon qiluvchi ion manbai, undan keyin massa filtri va elektron ko'paytiruvchisi. Nur detektorni urishdan oldin shovqin-signal nisbatlarini kamaytiradigan bir qator differentsial nasos bosqichlari orqali yo'naltiriladi. Energiya yo'qotishlarini o'lchash uchun uchish vaqtidagi analizator detektorni kuzatishi mumkin.

Elastik o'lchovlar

Elastik difraksiyali tarqalish hukmronlik qiladigan sharoitlarda, diffraktsiya cho'qqilarining nisbiy burchak holatlari o'rganilayotgan sirtning geometrik xususiyatlarini aks ettiradi. Ya'ni, diffraktsiya cho'qqilarining joylashishi ikki o'lchovli simmetriyani ochib beradi kosmik guruh kristalning kuzatilgan yuzasini xarakterlovchi. Difraktsiya cho'qqilarining kengligi nurning energiya tarqalishini aks ettiradi. Elastik tarqalish ikki kinematik shart bilan boshqariladi - energiyani tejash va kristalga parallel ravishda impuls komponentining energiyasi:

E_f = E_men => kmen² = k_G² = k_Gz² + k_||G²

k_||G = k_{|| i} + G

Bu yerda G a o'zaro panjara vektor, k_G va k_men geliy atomining yakuniy va boshlang'ich (tushgan) to'lqin vektorlari. The Evald shar konstruktsiya ko'rish uchun diffraktsiyalangan nurlarni va ular paydo bo'ladigan tarqalish burchaklarini aniqlaydi. Sirtning davriyligi bilan belgilanadigan xarakterli diffraktsiya naqshlari paydo bo'lganiga o'xshash tarzda paydo bo'ladi Bragg sochilib ketmoqda elektron va rentgen difraksiyasida. Geliy atomlarini tarqalishini o'rganish bo'yicha ko'pgina ishlar detektorni kiruvchi atom nurlari yo'nalishi va normal sirt bilan aniqlangan tekislikda skanerlab, Evald sharini radiusli R = doiraga tushiradi.k₀ bu erda ko'rsatilgandek, tarqalish tekisligida yotgan faqat o'zaro panjara tayoqchalarini kesishgan:

Difraksiya cho'qqilarining intensivligi statik gaz sirtining o'zaro ta'sir potentsiali to'g'risida ma'lumot beradi. Turli xil nurlanish sharoitida difraksiyaning eng yuqori intensivligini o'lchash, sirtdagi eng tashqi atomlarning sirt gofrirovkasini (sirt elektronlari zichligi) aniqlashi mumkin.

E'tibor bering, geliy atomlarini aniqlash elektronlarga qaraganda ancha kam samaralidir, shuning uchun tarqoq intensivlikni faqat bir vaqtning o'zida k-fazoning bitta nuqtasi uchun aniqlash mumkin. Ideal sirt uchun kuzatilgan difraktsiya cho'qqilari o'rtasida elastik tarqalish intensivligi bo'lmasligi kerak. Agar bu erda intensivlik ko'rinadigan bo'lsa, bu yuzaning nomukammalligi, masalan, qadamlar yoki adatomlar. Tepaliklarning burchak holatidan, kengligidan va intensivligidan sirt tuzilishi va simmetriyasi hamda sirt xususiyatlarining tartibiga oid ma'lumotlar olinadi.

Elastik bo'lmagan o'lchovlar

Geliy atomi nurlarining elastik bo'lmagan tarqalishi material uchun sirt fonon dispersiyasini aniqlaydi. Ko'zoynakli yoki difraksiyali burchaklardan uzoqda tarqaladigan burchaklarda tartiblangan sirtning tarqalish intensivligi elastik bo'lmagan to'qnashuvlar ustunlik qiladi.

Geliy atomlari nurining faqat bitta fononli qo'shimchalar tufayli elastik bo'lmagan tarqalishini o'rganish uchun sochilgan atomlardan energiya tahlilini o'tkazish kerak. Buning eng mashhur usuli - foydalanish parvoz vaqtini tahlil qilish (TOF). TOF tahlili nurni mexanik maydalagich orqali pulsatsiyalashni talab qiladi va chopperdan detektorga boradigan "uchish vaqti" (TOF) ga ega kollimatlangan nurli "paketlar" hosil qiladi. Elastik bo'lmagan holda tarqaladigan nurlar sirt bilan to'qnashganda bir oz energiyani yo'qotadi va shuning uchun tarqalgandan keyin ular paydo bo'lgandan ko'ra boshqa tezlikka ega bo'ladi. Yuzaki fononlarni yaratish yoki yo'q qilish, shuning uchun sochilgan nurning energiyasining siljishi bilan o'lchanishi mumkin. Sochilish burchaklarini yoki tushayotgan nurlarning energiyasini o'zgartirib, sirt rejimlari uchun dispersiya munosabatlarini xaritalab, energiya va impuls o'tkazilishining har xil qiymatlarida elastik bo'lmagan sochilishni namunalash mumkin. Dispersiya egri chiziqlarini tahlil qilish natijasida sirt tuzilishi va bog'lanishi haqida izlanayotgan ma'lumotlar paydo bo'ladi. TOF tahlil chizmasi vaqt funktsiyasi sifatida intensivlik cho'qqilarini namoyish etadi. Asosiy cho'qqisi (eng yuqori intensivlik bilan) - bu tarqalmagan geliy nurlari uchun "paket". Fononni yo'q qilish uchun chapga tepalik. Agar fonon yaratish jarayoni ro'y bergan bo'lsa, u o'ng tomonga cho'qqisi bo'lib ko'rinadi:

Yuqoridagi sifatli eskiz parvoz vaqtining uchastkasi difraktsiya burchagi yaqinida qanday bo'lishi mumkinligini ko'rsatadi. Biroq, kristal difraktsiya burchagidan uzoqlashganda, elastik (asosiy) tepalik intensivlikda pasayadi. Kuchlanish hech qachon diffraktsiya sharoitidan nolga kamaymaydi, ammo sirt qusurlaridan kelib chiqadigan elastik tarqalish tufayli. Shuning uchun bir-biriga mos kelmaydigan elastik cho'qqining intensivligi va uning tarqalish burchagiga bog'liqligi kristallda mavjud bo'lgan sirt kamchiliklari haqida foydali ma'lumot berishi mumkin.

Fononni yo'q qilish yoki yaratish jarayonining kinematikasi juda oddiy - energiya almashinuvi va impuls almashinuvi uchun tenglama hosil qilish uchun energiya va impulsning saqlanishi birlashtirilishi mumkin. q to'qnashuv jarayonida. Ushbu noelastik tarqalish jarayoni a sifatida tavsiflanadi fonon ΔE = ћω va to'lqin vektorining energiyasi q. Keyin panjaraning tebranish rejimlarini dispersiya munosabatlari bilan ta'riflash mumkin ω (q), ular fonon to'lqin vektorining funktsiyasi sifatida mumkin bo'lgan fonon chastotalarini beradi q.

Yuzaki fononlarni aniqlashdan tashqari, geliy nurining energiyasi kamligi sababli adsorbatlarning past chastotali tebranishlarini ham aniqlash mumkin, bu ularning potentsial energiyasini aniqlashga olib keladi.

Adabiyotlar

1. Estermann, I .; Stern, O. (1930). "Beugung von Molekularstrahlen". Zeitschrift für Physik (nemis tilida). Springer Science and Business Media MChJ. 61 (1–2): 95–125. doi:10.1007 / bf01340293. ISSN  1434-6001.
2. E. Xulpke (Ed.), Geliy atomining sirtdan tarqalishi, Springer Series of Surface Science 27 (1992)
3. Brusdeylinz, G.; Doak, R. Bryus; Toennies, J. Peter (1981-02-09). "LiFning Reyli yuzaki fononlari uchun tarqalish munosabatini o'lchash (001), u atomlarning elastik bo'lmagan tarqalishi bilan". Jismoniy tekshiruv xatlari. Amerika jismoniy jamiyati (APS). 46 (6): 437–439. doi:10.1103 / physrevlett.46.437. ISSN  0031-9007.
4. Kembrij universiteti geliy atomlarining tarqalishi haqida qisqacha ma'lumot
5. M.C. Desjonquéres, D. Spanjaard, Yuzaki fizikadagi tushunchalar, Ikkinchi nashr, Springer (1996)
6. G. Scoles (Ed.), Atom va molekulyar nurlanish usullari, j. 2, Oksford universiteti matbuoti, Nyu-York (1992)
7. J. B. Hudson, Surface Science - Kirish, John Wiley & Sons, Inc, Nyu-York (1998)