Semifluxon - Semifluxon - Wikipedia

Yilda supero'tkazuvchanlik, a semifluxon yarim butun son girdob ning super oqim ko'tarish magnit oqimi ga teng yarmi ning magnit oqimi kvanti Φ0. Yarim oqsillar 0-in da mavjud uzun Jozefson tutashgan joylari 0 va π mintaqalar orasidagi chegarada. Ushbu 0-π chegara Jozefson fazasining uzluksizligini yaratadi. Birlashma bu uzilishga yarimflyukson yaratib reaksiyaga kirishadi. Vorteksning super oqimi 0 π chegara atrofida aylanadi. Semifluxondan tashqari, an ham mavjud antisemifluxon. U oqimni olib boradi −Φ0/2 va uning super oqimi teskari yo'nalishda aylanadi.

Matematik jihatdan 0-g chegarasida an'anaviy (butun sonli) fluxonning (sinus-Gordon tenglamasining kinkasi) ikkita dumini birlashtirib, yarim flyuksonni qurish mumkin.[1][2] Semifluxon .ning o'ziga xos namunasidir fraksiyonel girdob, fazaning uzilishida, qarang Kesirli girdoblar tafsilotlar uchun.

Birinchi marta yarimo'tkazgichlar d-to'lqinli supero'tkazgichlarda trikristal don chegaralarida kuzatildi.[3] va keyinchalik YBa-da2Cu3O7–Nb rampali zigzag birikmalari.[4] Ushbu tizimlarda B ning fazaviy siljishi YBa d-to'lqinli parametr simmetriyasi tufayli sodir bo'ladi2Cu3O7 supero'tkazuvchi. Kuzatuvlar past haroratli skanerlash SQUID mikroskopi yordamida amalga oshirildi.

Keyinchalik tadqiqotchilar an'anaviy past-T yordamida 0-π birikmalar yasashga muvaffaq bo'lishdiv supero'tkazgichlar va ferromagnit to'siq, bu erda fizika butunlay boshqacha, ammo natija (0-unc birikmalar) bir xil. bunday 0 – π JJ SFSda namoyish etilgan[5] va kamaytirilgan SIFSda[6] birikmalar.

Bundan tashqari, fiziklar antiferromagnitik tarzda joylashtirilgan o'zaro ta'sir qiluvchi ikkita yarimflyuksondan tashkil topgan molekulani namoyish etish imkoniyatiga ega bo'ldilar. U pastga yoki pastga tushgan degeneratsiya holatiga ega. Bunday semifluxon molekulasining holatini chipdagi SQUIDlar yordamida o'qish mumkinligi ko'rsatildi. Bundan tashqari, oqimni qo'llash orqali molekulaning pastga yoki pastga tushish holatlarini almashtirish mumkin.[7]

Shuningdek qarang

Adabiyotlar

  1. ^ J. X. Syu; J. H. Miller, kichik; C. S. Ting (1994). "-vorteks holati uzoq 0- Jozefson kavşağı ". Fizika. Vahiy B.. 51 (17): 11958–11961. Bibcode:1995PhRvB..5111958X. doi:10.1103 / PhysRevB.51.11958. PMID  9977943.
  2. ^ E. Goldobin; D. Koelle; R. Kleiner (2002). "Jozefsonning yarim semizlari 0-- birikmalar ". Fizika. Vahiy B.. 66 (10): 100508. arXiv:kond-mat / 0207742. Bibcode:2002PhRvB..66j0508G. doi:10.1103 / PhysRevB.66.100508.
  3. ^ C. C. Tsuei; J. R. Kirtli (2002). "kupratli Supero'tkazuvchilar d-to'lqinlar juftligini simmetriyasi --- asosiy oqibatlari va potentsial qo'llanilishi". Physica C. 367: 1. Bibcode:2002 yil Phil ... 367 .... 1T. doi:10.1016 / S0921-4534 (01) 00976-5.
  4. ^ H. Xilgenkamp; Ariando; H.-J. X.Smayld; D. H. A. bo'sh; G. Rijnders; H. Rogalla; J. R. Kirtli; C. C. Tsuei (2003). "Katta o'lchamli supero'tkazgichlarda magnit momentlarni tartibga solish va boshqarish -qatorli massivlar ". Tabiat. 422 (6927): 50–3. Bibcode:2003 yil Tabiat. 422 ... 50H. doi:10.1038 / tabiat01442. PMID  12621428.
  5. ^ M. L. Della Rokka; M. Aprili; T. Kontos; A. Gomes; P. Spathis (2005). "Ferromagnitik 0- Klassik spin sifatida birikmalar ". Fizika. Ruhoniy Lett. 94 (19): 197003. arXiv:cond-mat / 0501459. Bibcode:2005PhRvL..94s7003D. doi:10.1103 / PhysRevLett.94.197003. PMID  16090200.
  6. ^ M. Vayds; M. Kemmler; H. Kolstedt; R. Vaser; D. Koelle; R. Klayner; E. Goldobin (2006). "0- Jozefson tunnelining Ferromagnit to'siq bilan tutashuvlari ". Fizika. Ruhoniy Lett. 97 (24): 247001. arXiv:cond-mat / 0605656. Bibcode:2006PhRvL..97x7001W. doi:10.1103 / PhysRevLett.97.247001. PMID  17280309.
  7. ^ A. Dyuus; T. Gaber; D. Koelle; R. Klayner; E. Goldobin (2008). "Semifluxon molekulasi nazorat ostida". Fizika. Ruhoniy Lett. 101 (24): 247001. arXiv:0809.1346. Bibcode:2008PhRvL.101x7001D. doi:10.1103 / PhysRevLett.101.247001. PMID  19113654.