Liñáns diffuzion olov nazariyasi - Liñáns diffusion flame theory - Wikipedia

Liñan diffuzion olov nazariyasi tomonidan ishlab chiqilgan nazariyadir Yaxshi Liñan 1974 yilda tushuntirish uchun diffuzion olov yordamida tuzilish faollashtiruvchi energiya asimptotikasi va Damköhler raqami asimptotiklar.^[1][2][3] Liñán foydalangan qarshi oqimlar diffuzion alev tuzilishini o'rganish uchun yoqilg'i va oksidlovchining butun diapazoni bo'yicha tahlil qilish Damköhler raqami. Uning nazariyasi alanga tuzilishining to'rt xil turini quyidagicha bashorat qilgan:

• Deyarli muzlatilgan ateşleme rejimi, bu erda muzlatilgan oqim sharoitidan og'ish kichik (bu rejimda reaksiya varag'i mavjud emas),
• Qisman yonish rejimi, bu erda ham yoqilg'i, ham oksidlovchi reaktsiya zonasidan o'tib, boshqa tomondan muzlatilgan oqimga kiradi,
• Oldindan aralashtirilgan olov rejimi, bu erda reaktivlarning faqat bittasi reaktsiya zonasini kesib o'tadi, bu holda reaktsiya zonasi muzlatilgan oqim mintaqasini muvozanat holatiga yaqin hududdan ajratadi,
• Muvozanatga yaqin diffuziya bilan boshqariladigan rejim, muvozanatga yaqin bo'lgan ikkita mintaqani ajratib turuvchi ingichka reaktsiya zonasi.

Matematik tavsif

Nazariya eng sodda modelda yaxshi tushuntirilgan. Shunday qilib, bir qadam orqaga qaytarilmas deb taxmin qilish Arreniya qonuni doimiy zichlik va transport xususiyatlariga ega va yakdillik bilan yonish kimyosi uchun Lyuis raqami reaktiv moddalar, o'lchovsiz harorat maydoni uchun boshqaruvchi tenglama ${ displaystyle T (y)}$ ichida turg'unlik nuqtasi oqimi ga kamaytiradi

${ displaystyle { frac {d ^ {2} T} {dy ^ {2}}} + y { frac {dT} {dy}} = - mathrm {Da} y_ {F} y_ {O} e ^ {- T_ {a} / T}, quad Z = { frac {1} {2}} mathrm {erfc} chap ({ frac {y} { sqrt {2}}} o'ng )}$

qayerda ${ displaystyle Z}$ aralashmaning fraktsiyasi, ${ displaystyle mathrm {Da}}$ bo'ladi Damköhler raqami, ${ displaystyle T_ {a} = E / R}$ bo'ladi faollashtirish harorati va yonilg'i massasining ulushi va oksidlovchining massa ulushi tomonidan berilgan besleme oqimining tegishli qiymatlari bilan miqyosi olinadi

${ displaystyle { begin {aligned} y_ {F} & = Z + T_ {o} -T y_ {O} & = (1-Z) / S + T_ {o} -T end {aligned} }}$

chegara shartlari bilan ${ displaystyle T (- infty) = T ( infty) = T_ {o}}$. Bu yerda, ${ displaystyle T_ {o}}$ yonmagan harorat profilidir (muzlatilgan eritma) va ${ displaystyle S}$ stexiometrik parametr (yoqilg'i oqimining birlik massasini yoqish uchun zarur bo'lgan oksidlovchi oqim massasi). To'rt rejim faollashtirilgan energiya asimptotikasi va yordamida yuqoridagi tenglamalarni echishga urinish orqali tahlil qilinadi Damköhler raqami asimptotiklar. Yuqoridagi muammoning echimi juda muhimdir. Aralashmaning fraktsiyasini davolash ${ displaystyle Z}$ kabi mustaqil o'zgaruvchi tenglamani kamaytiradi

${ displaystyle { frac {d ^ {2} T} {dZ ^ {2}}} = - 2 pi e ^ {y ^ {2}} mathrm {Da} y_ {F} y_ {O} e ^ {- T_ {a} / T}}$

chegara shartlari bilan ${ displaystyle T (0) = T (1) = T_ {o}}$ va ${ displaystyle y = { sqrt {2}} mathrm {erfc} ^ {- 1} (2Z)}$.

Yo'qolib ketish Damköhler raqami

Kamaytirilgan Damköhler raqami quyidagicha aniqlanadi

${ displaystyle delta = 8 pi Z_ {s} ^ {2} e ^ {y_ {s} ^ {2}} chap ({ frac {T_ {s} ^ {2}} {T_ {a} }} o'ng) ^ {3} mathrm {Da} e ^ {- T_ {a} / T}}$

qayerda ${ displaystyle y_ {s} = { sqrt {2}} mathrm {erfc} ^ {- 1} (2Z_ {s}), Z_ {s} = 1 / (S + 1)}$ va ${ displaystyle T_ {s} = T_ {o} + Z_ {s}}$. Nazariya, Damköhler sonining kamayishi uchun alomatni o'chiradigan ifodasini taxmin qildi

${ displaystyle delta _ {E} = e chap [(1- gamma) - (1- gamma) ^ {2} +0.26 (1- gamma) ^ {3} +0.055 (1- gamma) ) {{4} o'ng]}$

qayerda ${ displaystyle gamma = 1-2 (1- alfa) (1-Z_ {s})}$.

Shuningdek qarang

• Lionning tenglamasi
• Emmonlar muammosi
• Klark-Rayli diffuzion olovi
• Burke-Shumann alangasi

Adabiyotlar