Erish nuqtasi - Melting point - Wikipedia

Erish nuqtasida sodir bo'ladigan jismoniy jarayonlar uchun qarang Erish, Muzlash va Kristallanish.
"Muzlash nuqtasi" bu erga yo'naltiriladi. Boshqa maqsadlar uchun qarang Muzlash nuqtasi (ajralish).
Suvga qo'yilgan muz kublari, erish nuqtasiga 0 ga etganida eriy boshlaydi° C

The erish nuqtasi (yoki kamdan-kam hollarda, suyultirish nuqtasi) moddaning harorat u o'zgaradi davlat dan qattiq ga suyuqlik. Erish nuqtasida qattiq va suyuq faza mavjud muvozanat. Moddaning erish nuqtasi bog'liq bosim va odatda a da ko'rsatiladi standart bosim 1 kabi atmosfera yoki 100 kPa.

Suyuqlikdan qattiqlikka teskari o'zgarishi harorati deb qaralganda, u deb ataladi muzlash nuqtasi yoki kristallanish nuqtasi. Moddalarning qobiliyati tufayli supercool, muzlash nuqtasi osongina haqiqiy qiymatidan pastroq ko'rinishi mumkin. Moddaning "xarakterli muzlash nuqtasi" aniqlanganda, aslida amaldagi metodologiya deyarli har doim "muzning paydo bo'lishidan ko'ra yo'qolib ketishini kuzatish printsipi, ya'ni erish nuqtasi.[1]

Misollar

Qo'shimcha ma'lumotlar: Erish nuqtasi bo'yicha elementlarning ro'yxati
Birinchi sakkiztaning erish nuqtalari (ko'k rangda) va qaynash nuqtalari (pushti rangda) karbon kislotalari (° C)

Ko'pgina moddalar uchun, eritish va muzlash ballar teng. Masalan, erish nuqtasi va ning muzlash nuqtasi simob 234.32 ga teng Kelvin (−38.83 ° C yoki −37,89° F ).[2] Biroq, ba'zi moddalar qattiq va suyuqlikning har xil haroratiga ega. Masalan, agar 85 ° C (185 ° F) da eriydi va 31 ° C (88 ° F; 304 K) dan qattiqlashadi; bunday yo'nalishga bog'liqlik sifatida ma'lum histerez. Bosimning 1 atmosferasida muzning erish nuqtasi juda yaqin [3] 0 ° C gacha (32 ° F; 273 K); bu muz nuqtasi deb ham ataladi. Huzurida yadro hosil qiluvchi moddalar, muzlash nuqtasi suv har doim erish nuqtasi bilan bir xil emas. Nukleatorlar bo'lmaganda suv a kabi mavjud bo'lishi mumkin super sovutilgan muzlashdan oldin -48,3 ° C gacha (-55 ° F, 224,8 K) suyuqlik.

The kimyoviy element eng yuqori erish nuqtasi bilan volfram, 3,414 ° C da (6,177 ° F; 3,687 K);[4] bu xususiyat volframni lampochkalarda iplar sifatida ishlatish uchun juda yaxshi qiladi. Tez-tez aytilganlar uglerod atrof-muhit bosimida erimaydi, lekin azizlar taxminan 3 726,85 ° S (6,740,33 ° F; 4,00.00 K); suyuq faza faqat 10 MPa (99 atm) bosimdan yuqori va taxminiy 4.030-4.430 ° S (7.290-8.010 ° F; 4.300-4.700 K) (qarang) uglerod fazasi diagrammasi ). Tantal hafnium karbid (Ta4HfC5) a refrakter juda yuqori erish nuqtasi 4215 K (3942 ° C, 7128 ° F) bo'lgan birikma.[5] Kompyuterning kvant mexanik simulyatsiyalari HfN qotishmasini taxmin qildi0.38C0.51 erish temperaturasi yanada yuqori (taxminan 4400 K),[6] uni atrof-muhit bosimida eng yuqori erish nuqtasi bo'lgan moddaga aylantiradi. Keyinchalik bu bashorat tajriba orqali tasdiqlandi.[7] Tarozining boshqa uchida geliy o'zboshimchalik bilan yaqin haroratda ham normal bosimda umuman muzlamaydi mutlaq nol; odatdagi yigirma martadan ortiq bosim atmosfera bosimi zarur.

Umumiy kimyoviy moddalar ro'yxati
Kimyoviy[Men]Zichlik (g/sm3)Eritmoq (K) [8]Qaynating (K)
Suv @STP1273373
Lehim (Pb60Sn40)456
Kakao moyi307.2-
Parafin mumi0.9310643
Vodorod0.0000898814.0120.28
Geliy0.0001785—[II]4.22
Berilliy1.8515602742
Uglerod2.267—[III][9]4000[III][9]
Azot0.001250663.1577.36
Kislorod0.00142954.3690.20
Natriy0.971370.871156
Magniy1.7389231363
Alyuminiy2.698933.472792
Oltingugurt2.067388.36717.87
Xlor0.003214171.6239.11
Kaliy0.862336.531032
Titan4.5419413560
Temir7.87418113134
Nikel8.91217283186
Mis8.961357.772835
Sink7.134692.881180
Galliy5.907302.91462673
Kumush10.5011234.932435
Kadmiy8.69594.221040
Indium7.31429.752345
Yod4.93386.85457.4
Tantal16.65432905731
Volfram19.2536955828
Platina21.462041.44098
Oltin19.2821337.333129
Merkuriy13.5336234.43629.88
Qo'rg'oshin11.342600.612022
Vismut9.807544.71837

Izohlar

  1. ^ Z uchun standart belgi atom raqami; C uchun standart belgi issiqlik quvvati; va χ uchun standart belgi elektr manfiyligi Poling miqyosida.
  2. ^ Geliy bir atmosfera bosimida qotmaydi. Geliy faqat 25 atmosferadan yuqori bosimda qattiqlashishi mumkin, bu esa mutlaq nolning erish nuqtasiga to'g'ri keladi.
  3. ^ a b Uglerod har qanday haroratda standart bosim ostida erimaydi, aksincha u 4100K atrofida pasayadi

Erish nuqtasini o'lchash

Asosiy maqola: Erish nuqtasi apparati
Kalibrlash uchun namunalari bo'lgan Kofler dastgohi

Ko'pchilik laboratoriya texnikasi erish nuqtalarini aniqlash uchun mavjuddir.A Kofler skameykasi harorat gradyaniga ega bo'lgan metall chiziq (xona haroratidan 300 ° S gacha). Ipning bir qismiga har qanday moddani qo'yish mumkin, bu uning haroratdagi haroratini ochib beradi. Differentsial skanerlash kalorimetri erish nuqtasi haqida ma'lumot beradi termoyadroviy entalpiyasi.

Avtomatik raqamli erish nuqtasi o'lchagichi

Kristalli qattiq moddalarni tahlil qilish uchun asosiy erish nuqtasi apparati quyidagilardan iborat yog'li hammom shaffof oyna bilan (eng asosiy dizayn: a Thiele tube ) va oddiy lupa. Qattiq jismning bir nechta donalari yupqa shisha naychaga joylashtiriladi va qisman moyli hammomga botiriladi. Yog 'hammomi isitiladi (va aralashtiriladi) va kattalashtirgich (va tashqi yorug'lik manbai) yordamida alohida kristallarning ma'lum bir haroratda erishi kuzatilishi mumkin. Yog'li hammom o'rniga metall blok ishlatilishi mumkin. Ba'zi zamonaviy asboblar avtomatik optik aniqlashga ega.

O'lchash, shuningdek, operatsion jarayon bilan doimiy ravishda amalga oshirilishi mumkin. Masalan, neftni qayta ishlash zavodlari dizel yoqilg'ining muzlash nuqtasini "onlayn" tarzda o'lchaydilar, ya'ni namuna jarayondan olinadi va avtomatik ravishda o'lchanadi. Bu tez-tez o'lchovlarni amalga oshirishga imkon beradi, chunki namunani qo'lda to'plash va uzoq laboratoriyaga olib borish shart emas.

Olovga chidamli materiallar uchun usullar

Olovga chidamli materiallar (masalan, platina, volfram, tantal, ba'zi karbidlar va nitridlar va boshqalar) uchun juda yuqori erish nuqtasi (odatda, masalan, 1800 ° S dan yuqori deb hisoblanadi) materialni qora tanadagi pechda isitish orqali aniqlanishi mumkin va optik bilan qora tanadagi haroratni o'lchash pirometr. Eng yuqori erituvchi materiallar uchun bu bir necha yuz daraja ekstrapolyatsiyani talab qilishi mumkin. Akkor jismdan chiqadigan spektral nurlanish uning haroratiga bog'liqligi ma'lum. Optik pirometr o'rganilayotgan jismning nurlanishini oldindan haroratga qarab sozlangandan o'tgan manbaning nurlanishiga mos keladi. Shu tarzda nurlanish intensivligining mutlaq kattaligini o'lchash kerak emas. Biroq, pirometrning kalibrlanishini aniqlash uchun ma'lum haroratlardan foydalanish kerak. Manbaning kalibrlash doirasidan yuqori haroratlarda ekstrapolyatsiya texnikasi qo'llanilishi kerak. Ushbu ekstrapolyatsiya yordamida amalga oshiriladi Plank qonuni nurlanish. Ushbu tenglamadagi konstantalar etarlicha aniqlikda ma'lum emas, shuning uchun ekstrapolyatsiyadagi xatolar yuqori haroratlarda kattalashib boradi. Biroq, ushbu ekstrapolyatsiyani amalga oshirish uchun standart texnikalar ishlab chiqilgan.

Oltinni manba sifatida ishlatish holatini ko'rib chiqing (mp = 1063 ° C). Ushbu texnikada pirometr filamenti orqali oqim filamaning yorug'lik qizg'inligi oltinning erish nuqtasida qora tanaga to'g'ri kelguncha o'rnatiladi. Bu asosiy kalibrlash haroratini o'rnatadi va uni pirometr lampasi orqali oqim bilan ifodalash mumkin. Xuddi shu oqim sozlamalari bilan pirometr boshqa qora tanada yuqori haroratda ko'rinadi. Pirometr bilan ushbu qora tanaga ma'lum ma'lum bo'lgan uzatish vositasi singdiruvchi vosita kiritiladi. Keyin qora tananing harorati uning intensivligi va pirometr filamenti o'rtasida mos kelguncha o'rnatiladi. Keyin qora tananing haqiqiy yuqori harorati Plank qonunidan aniqlanadi. So’ngra yutuvchi muhit olinadi va filaman ichidagi tok filaman intensivligini qora tanaga nisbatan moslashtiriladi. Bu pirometr uchun ikkinchi kalibrlash nuqtasini o'rnatadi. Ushbu qadam kalibrlashni yuqori haroratga etkazish uchun takrorlanadi. Endi haroratlar va ularga mos keladigan pirometr filament oqimlari ma'lum va haroratning oqimga nisbatan egri chizilishi mumkin. Keyinchalik bu egri chiziqni juda yuqori haroratgacha ekstrapolyatsiya qilish mumkin.

Olovga chidamli moddaning erish nuqtalarini ushbu usul bilan aniqlashda yoki qora tanadagi holatlarga ega bo'lish, yoki bilish kerak emissiya o'lchov qilinadigan materialning Suyuq holatda yuqori erituvchi materialning saqlanib qolishi eksperimental qiyinchiliklarni keltirib chiqarishi mumkin. Shunday qilib, ba'zi bir olovga chidamli metallarning erish harorati, ular kengligidan ancha uzunroq bo'lgan qattiq metall namunalarida qora tanadagi bo'shliqdan nurlanishni kuzatish orqali o'lchandi. Bunday bo'shliqni hosil qilish uchun materialning novdasi markazida uzun o'qga perpendikulyar ravishda teshik ochiladi. Keyin bu novdalar ular orqali juda katta oqim o'tkazib isitiladi va teshikdan chiqadigan nurlanish optik pirometr bilan kuzatiladi. Eritish nuqtasi suyuqlik fazasi paydo bo'lganda tuynukning qorayishi bilan ko'rsatilib, qora tanadagi holatni yo'q qiladi. Bugungi kunda tezkor pirometrlar va spektro-pirometrlar bilan birlashtirilgan konteynersiz lazerli isitish texnikasi namunani haddan tashqari haroratda ushlab turish vaqtini aniq nazorat qilish imkonini beradi. Bunday ikkinchi sekundlik tajribalari juda yuqori haroratlarda erishilgan an'anaviy erish nuqtalarini o'lchash bilan bog'liq bo'lgan bir qator muammolarni hal qiladi, masalan, namunani bug'lanish va idish bilan reaksiya.

Termodinamika

Suvning erish nuqtasining bosimga bog'liqligi.

Qattiq jismning erishi uchun uning haroratini erish nuqtasiga ko'tarish uchun issiqlik kerak. Shu bilan birga, erishi uchun qo'shimcha issiqlik ta'minlanishi kerak: bunga deyiladi termoyadroviy issiqligi, va misolidir yashirin issiqlik.

Termodinamik nuqtai nazardan, erish nuqtasida o'zgarish Gibbs bepul energiya (DG) material nolga teng, ammo entalpiya (H) va entropiya (S) moddasi ko'paymoqda (DH, ΔS> 0). Eritish hodisasi, suyuqlikning Gibbsdagi bo'sh energiyasi ushbu material uchun qattiq moddadan pastroq bo'lganda bo'ladi. Turli xil bosimlarda bu ma'lum bir haroratda sodir bo'ladi. Shuni ham ko'rsatish mumkin:

Bu yerda T, .S va ΔH mos ravishda harorat erish nuqtasida, eritish entropiyasining o'zgarishi va eritish entalpiyasining o'zgarishi.

Erish nuqtasi juda katta o'zgarishlarga sezgir bosim, lekin odatda bu sezgirlik kattalik buyurtmalaridir qaynash harorati, chunki qattiq suyuqlikka o'tish hajmning ozgina o'zgarishini anglatadi.[10][11] Agar aksariyat hollarda kuzatilganidek, modda qattiq holatda suyuq holatga qaraganda zichroq bo'lsa, bosim ortishi bilan erish nuqtasi oshadi. Aks holda teskari xatti-harakatlar paydo bo'ladi. Shunisi e'tiborga loyiqki, bu suvga tegishli bo'lib, grafik jihatdan o'ngda tasvirlangan, shuningdek Si, Ge, Ga, Bi. Bosimning juda katta o'zgarishi bilan erish nuqtasida sezilarli o'zgarishlar kuzatiladi. Masalan, muhit bosimida (0,1 MPa) kremniyning erish nuqtasi 1415 ° C ni tashkil qiladi, ammo 10 GPa dan yuqori bosimlarda u 1000 ° C gacha kamayadi.[12]

Erish nuqtalari ko'pincha organik va noorganik birikmalarni tavsiflash va ularni aniqlash uchun ishlatiladi tozalik. Toza moddaning erish nuqtasi har doim yuqori bo'ladi va u nopok moddaning yoki umuman, aralashmalarning erish nuqtasidan kichikroq diapazonga ega. Boshqa tarkibiy qismlarning miqdori qancha ko'p bo'lsa, erish nuqtasi shunchalik past bo'ladi va erish nuqtasi kengroq bo'ladi, ko'pincha "pasta diapazoni" deb nomlanadi. Eritma aralashma uchun boshlanadigan harorat "solidus" deb nomlanadi, erish tugagan harorat esa "likvidus" deb nomlanadi. Evtektika - bu aralashmalarning o'ziga xos fazalari bo'lib, ular bir fazali kabi harakat qilishadi. Ular bir xil tarkibdagi suyuqlikni hosil qilish uchun doimiy haroratda keskin eriydi. Shu bilan bir qatorda, evtektik tarkibi bilan suyuqlikni sovutganda, xuddi shu tarkibga ega bo'lgan bir tekis tarqalgan, mayda (mayda donali) aralash kristallar kabi qotib qoladi.

Kristalli qattiq moddalardan farqli o'laroq, ko'zoynak erish nuqtasiga ega bo'lmang, qizdirilganda ular silliq bo'ladi shisha o'tish ichiga yopishqoq suyuqlik.Keyingi isitilgandan so'ng, ular asta-sekin yumshatiladi, bu aniqlik bilan tavsiflanishi mumkin yumshatish nuqtalari.

Sovuq darajadagi tushkunlik

Asosiy maqolalar: Sovuq darajadagi tushkunlik va Super sovutish

A ning muzlash nuqtasi hal qiluvchi boshqa birikma qo'shilganda tushkunlikka tushadi, ya'ni a yechim toza erituvchiga qaraganda pastroq muzlash darajasiga ega. Ushbu hodisa muzlashdan saqlanish uchun texnik qo'llanmalarda, masalan, suvga tuz yoki etilen glikol qo'shilishi bilan qo'llaniladi.

Karnellining qoidasi

Yilda organik kimyo, Karnellining qoidasi, tomonidan 1882 yilda tashkil etilgan Tomas Karnelli, deb ta'kidlaydi yuqori molekulyar simmetriya yuqori erish harorati bilan bog'liq.[13] Karnelli o'z qoidasini 15000 kimyoviy birikmani tekshirishga asoslangan. Masalan, uchta strukturaviy izomerlar bilan molekulyar formula C5H12 ketma-ket erish nuqtasi ortadi izopentan -160 ° C (113 K) n-pentan -129,8 ° S (143 K) va neopentan -16,4 ° S (256,8 K).[14] Xuddi shu tarzda ksilollar va shuningdek diklorobenzenlar erish nuqtasi tartibda ortadi meta, orto va keyin paragraf. Piridin ga nisbatan pastroq simmetriyaga ega benzol shuning uchun uning pastki erish nuqtasi, lekin erish nuqtasi yana ortadi diazin va triazinlar. Ko'p qafasga o'xshash birikmalar adamantane va kub yuqori simmetriya bilan erish nuqtalari nisbatan yuqori.

Yuqori erish nuqtasi yuqori darajadan kelib chiqadi termoyadroviy issiqligi, past termoyadroviy entropiyasi yoki ikkalasining kombinatsiyasi. Yuqori nosimmetrik molekulalarda kristall faza juda ko'p samarali molekulalararo o'zaro ta'sirlar bilan to'ldirilgan, natijada eritishda entalpiya o'zgaradi.

Ko'pgina yuqori simmetriya birikmalari singari, tetrakis (trimetilsilil) silan 319-321 ° S gacha bo'lgan juda yuqori erish nuqtasiga (m.p.) ega. U yuksaklikka intiladi, shuning uchun m.p. aniqlash uchun namunani naychaga muhrlab qo'yish kerak.[15]

Moddalarning erish nuqtasini bashorat qilish (Lindemann mezonlari)

Kristalli materiallarning asosiy eritish nuqtasini bashorat qilishga urinish birinchi marta 1910 yilda boshlangan Frederik Lindemann.[16] Nazariya asosidagi fikr, harorat tebranishi bilan issiqlik tebranishlarining o'rtacha amplitudasi ortib borishini kuzatish edi. Eritma tebranish amplitudasi qo'shni atomlar qisman bir xil maydonni egallashi uchun etarlicha katta bo'lganda boshlanadi. The Lindemann mezonlari tebranish paytida erishi kutilayotganligini bildiradi o'rtacha kvadrat amplituda chegara qiymatidan oshadi.

Kristalldagi barcha atomlar bir xil chastotada tebranishini faraz qilsak ν, yordamida o'rtacha issiqlik energiyasini hisoblash mumkin jihozlash teoremasi kabi[17]

qayerda m bo'ladi atom massasi, ν bo'ladi chastota, siz o'rtacha tebranish amplitudasi, kB bo'ladi Boltsman doimiy va T bo'ladi mutlaq harorat. Agar chegara qiymati siz2 bu v2a2 qayerda v bo'ladi Lindemann doimiy va a bo'ladi atomlar oralig'i, keyin erish nuqtasi quyidagicha baholanadi

O'rtacha issiqlik energiyasining bahosiga qarab taxmin qilingan erish harorati uchun bir nechta boshqa iboralarni olish mumkin. Lindemann mezonining yana bir keng tarqalgan ifodasi[18]

Uchun ifodadan Debye chastotasi uchun ν, bizda ... bor

qayerda θD. bo'ladi Debye harorati va h bo'ladi Plank doimiysi. Ning qiymatlari v aksariyat materiallar uchun 0,15-0,3 gacha.[19]

Erish nuqtasini bashorat qilish

2011 yil fevral oyida, Alfa Aesar sifatida o'z katalogidan 10 000 dan ortiq birikmalarning erish nuqtalarini chiqardi ochiq ma'lumotlar. Ushbu ma'lumotlar to'plami a yaratish uchun ishlatilgan tasodifiy o'rmon erish nuqtasini bashorat qilish modeli, hozirda u bemalol mavjud.[20] Erish nuqtasi bo'yicha ochiq ma'lumotlar ham mavjud Tabiat.[21] Patentlardan va shuningdek modellardan olingan yuqori sifatli ma'lumotlar[22] ushbu ma'lumotlar bilan ishlab chiqilgan Tetko tomonidan nashr etilgan va boshq.[23]

Shuningdek qarang

Adabiyotlar

Iqtiboslar

  1. ^ Ramsay, J. A. (1949 yil 1-may). "Kichik miqdorlarni muzlash nuqtasini aniqlashning yangi usuli". Eksperimental biologiya jurnali. 26 (1): 57–64. PMID  15406812.
  2. ^ Xeyns, p. 4.122.
  3. ^ Tozalangan suvning erish nuqtasi 0,002519 ± 0,000002 ° S ga teng, qarang Feistel, R. & Wagner, W. (2006). "H uchun yangi davlat tenglamasi2Ey Muz Ih ". J. Fiz. Kimyoviy. Ref. Ma'lumotlar. 35 (2): 1021–1047. Bibcode:2006 yil JPCRD..35.1021F. doi:10.1063/1.2183324.
  4. ^ Xeyns, p. 4.123.
  5. ^ Agte, C. & Alterthum, H. (1930). "Yuqori erish nuqtasida karbidli tizimlar bo'yicha tadqiqotlar va uglerod sintezi muammosiga qo'shgan hissasi". Z. Tech. Fizika. 11: 182–191.
  6. ^ Xong, Q.-J .; van de Walle, A. (2015). "Ab initio molekulyar dinamikani hisob-kitoblaridan ma'lum bo'lgan erish nuqtasi eng yuqori bo'lgan materialni bashorat qilish". Fizika. Vahiy B.. 92 (2): 020104 (R). Bibcode:2015PhRvB..92b0104H. doi:10.1103 / PhysRevB.92.020104.
  7. ^ Buinevich, V.S .; Nepapushev, A.A .; Moskovskik, D.O .; Trusov, G.V .; Kuskov, K.V .; Vadchenko, S.G .; Rogachev, A.S .; Mukasyan, A.S. (Mart 2020). "Yonishni sintez qilish va uchqun plazmasini sinterlash orqali ultra yuqori haroratli stoxiyometrik bo'lmagan gafniy karbonitritni ishlab chiqarish". Ceramic International. 46 (10): 16068–16073. doi:10.1016 / j.ceramint.2020.03.158.
  8. ^ Xolman, S. V.; Lourens, R. R .; Barr, L. (1895 yil 1-yanvar). "Alyuminiy, kumush, oltin, mis va platinaning erish nuqtalari". Amerika San'at va Fanlar Akademiyasi materiallari. 31: 218–233. doi:10.2307/20020628. JSTOR  20020628.
  9. ^ a b "Uglerod". rsc.org.
  10. ^ Aniq munosabatlar Klauziy - Klapeyron munosabatlari.
  11. ^ "J10 Issiqlik: Issiqlik miqdorini o'zgartirish orqali moddalarning agregat holatini o'zgartirish: moddalarning agregat holatini o'zgartirish va Klapeyron-Klauziy tenglamasi". Olingan 19 fevral 2008.
  12. ^ Tonkov, E. Yu. va Ponyatovskiy, E. G. (2005) Yuqori bosim ostida elementlarning fazaviy transformatsiyalari, CRC Press, Boca Raton, p. 98 ISBN  0-8493-3367-9
  13. ^ Brown, R. J.C & R. F. C. (2000). "Erish nuqtasi va molekulyar simmetriya". Kimyoviy ta'lim jurnali. 77 (6): 724. Bibcode:2000JChEd..77..724B. doi:10.1021 / ed077p724.
  14. ^ Xeyns, 6.153-155 betlar.
  15. ^ Gilman, X.; Smit, L. L. (1967). "Tetrakis (trimetilsilil) silan". Organometalik kimyo jurnali. 8 (2): 245–253. doi:10.1016 / S0022-328X (00) 91037-4.
  16. ^ Lindemann FA (1910). "Molekulyar tebranish chastotalarini hisoblash". Fizika. Z. 11: 609–612.
  17. ^ Sorkin, S., (2003), Nuqta nuqsonlari, panjara tuzilishi va erishi, Tezis, Technion, Isroil.
  18. ^ Filipp Xofmann (2008). Qattiq jismlar fizikasi: kirish. Vili-VCH. p. 67. ISBN  978-3-527-40861-0. Olingan 13 mart 2011.
  19. ^ Nelson, D. R., (2002), Kondensatlangan moddalar fizikasidagi nuqsonlar va geometriya, Kembrij universiteti matbuoti, ISBN  0-521-00400-4
  20. ^ SMILES-dan erish nuqtasini taxmin qiling. Qsardb.org. 2013 yil 13 sentyabrda olingan.
  21. ^ Bredli, Jan-Klod; Lang, Endryu; Uilyams, Antoniy; Kurtin, Evan (2011 yil 11-avgust). "ONS Open erish nuqtasini yig'ish". Tabiat. doi:10.1038 / npre.2011.6229.1.
  22. ^ OCHEM erish nuqtasi modellari. ochem.eu. Qabul qilingan 18 iyun 2016 yil.
  23. ^ Tetko, Igor V; m. Lou, Doniyor; Uilyams, Antoniy J (2016). "PATENTS" dan qazib olingan bir necha yuz ming birikmalar bilan bog'liq bo'lgan eritish va piroliz nuqtalari ma'lumotlarini taxmin qilish modellarini ishlab chiqish ". Cheminformatics jurnali. 8: 2. doi:10.1186 / s13321-016-0113-y. PMC  4724158. PMID  26807157.

Manbalar

Asarlar keltirilgan
  • Xeyns, Uilyam M., ed. (2011). CRC Kimyo va fizika bo'yicha qo'llanma (92-nashr). CRC Press. ISBN  978-1439855119.

Tashqi havolalar