Optik yolg'on to'lqinlar - Optical rogue waves

Optik yolg'on to'lqinlarni eksperimental kuzatish. Uch xil nasos quvvati darajasi (yuqoridan pastgacha ko'tarilish) va tegishli gistogrammalar uchun bir martalik vaqt izlari. Har safar iz ~ 15000 ta voqeani o'z ichiga oladi. Qochqin voqealar o'rtacha qiymatdan kamida 30-40 baravar yuqori intensivlikka etadi.[1]

Optik yolg'on to'lqinlar ga o'xshash nurning noyob zarbalari yolg'onchi yoki g'alati okean to'lqinlari.[1] Optik yolg'onchi to'lqinlar atamasi kamdan-kam uchraydigan narsalarni tasvirlash uchun ishlab chiqarilgan impulslar jarayonida yuzaga keladigan keng polosali yorug'lik superkontinum avlod - shovqinga sezgir chiziqli emas juda keng polosali ulanish jarayoni nurlanish tor tarmoqli kirish to'lqin shaklidan hosil bo'ladi - chiziqli bo'lmagan optik tolada. Shu nuqtai nazardan, optik yolg'on to'lqinlar, xususan, energiyaning g'ayritabiiy ortiqchaligi bilan ajralib turadi to'lqin uzunliklari (masalan, kirish to'lqinining qizil rangiga o'tganlar) va / yoki kutilmagan yuqori quvvat. Ushbu g'ayritabiiy voqealar davom etishi ko'rsatilgan og'ir dumaloq statistika, shuningdek, L shaklidagi statistika, semiz-quyruqli statistika yoki o'ta muhim statistika deb nomlanadi.[1][2] Ushbu ehtimollik taqsimotlari xarakterlanadi uzun quyruq: katta miqdordagi chiqishlar kamdan-kam hollarda, ammo Gauss statistikasi va sezgi kutganidan ancha tez-tez uchraydi. Bunday taqsimotlarda okeanning g'aroyib to'lqinlari ehtimoli tasvirlangan[3][4][5] va inson tomonidan yaratilgan va tabiiy olamdagi turli xil hodisalar.[6][7][8][9][10][11] Kamdan kam bo'lishiga qaramay, kamdan-kam uchraydigan hodisalar ko'plab tizimlarda katta ta'sirga ega. Statistik o'xshashliklardan tashqari, optik tolalar bo'ylab harakatlanadigan yorug'lik to'lqinlari o'xshash matematikaga bo'ysunishi ma'lum suv to'lqinlari ochiq okeanda sayohat qilish (The chiziqli bo'lmagan Shredinger tenglamasi ), okeanik yolg'onchi to'lqinlar va ularning optik o'xshashlari o'rtasidagi o'xshashlikni qo'llab-quvvatlaydi.[1] Umuman olganda, tadqiqotlar optik va gidrodinamik tizimdagi haddan tashqari hodisalar orasidagi bir qator o'xshashliklarni keltirib chiqardi. Amaliy farqning asosiy jihati shundaki, aksariyat optik tajribalar stol usti apparati yordamida amalga oshiriladi, yuqori darajadagi eksperimental boshqaruvni taklif qiladi va ma'lumotlarni juda tez olish imkonini beradi.[1] Binobarin, optik yolg'on to'lqinlar eksperimental va nazariy tadqiqotlar uchun jozibali bo'lib, juda o'rganilgan hodisaga aylandi.[12][13] Ekstremal to'lqinlar orasidagi o'xshashlikning o'ziga xos xususiyatlari optika va gidrodinamika kontekstga qarab farq qilishi mumkin, ammo mavjudligi noyob hodisalar va haddan tashqari statistika to'lqin - bog'liq hodisalar umumiy asosdir.

Tarix

Optik qaroqchi to'lqinlar dastlab 2007 yilda stoxastik xususiyatlarini o'rganadigan tajribalar asosida xabar qilingan superkontinum deyarli bir xil pikosaniyani kiritish poezdidan avlod impulslar.[1] Tajribalarda, nurlanish dan rejim bilan qulflangan lazer (megahertz impuls poezdi ) chiziqli bo'lmagan AOK qilingan optik tolalar va chiqish nurlanishining xarakteristikalari minglab impulslar (hodisalar) uchun bir martalik darajada o'lchandi. Ushbu o'lchovlar shuni ko'rsatdiki, individual impulslarning atributlari ansamblning o'rtacha ko'rsatkichlaridan sezilarli darajada farq qilishi mumkin. Binobarin, bu atributlar odatda o'rtacha hisoblangan kuzatuvlarda o'rtacha hisoblanadi yoki yashirinadi. Dastlabki kuzatuvlar Kaliforniya universiteti, Los-Anjeles qismi sifatida DARPA - moliyalashtirilgan tadqiqotlar[14] superkontinumni ishlatishga qaratilgan vaqtga cho'zilgan A / D konversiyasi va barqaror oq yorug'lik manbalari zarur bo'lgan boshqa dasturlar (masalan, real vaqtda spektroskopiya). Optik qaroqchi to'lqinlarni o'rganish natijada buni ko'rsatdi superkontinuum ishlab chiqarishni rag'batlantirdi (quyida keltirilganidek) bunday keng polosali manbalarni aniqlash vositasini taqdim etadi.[15][16][17][18][19]

Pulse hal qilindi spektral ma'lumot olish yo'li bilan olingan to'lqin uzunliklari a yordamida kirish impulsidan uzoqroq uzun o'tish filtri va filtrlangan yorug'likni a bilan aniqlash fotodiod va real vaqtda raqamli osiloskop.[1] Radiatsiya spektral ravishda eritilishi mumkin vaqtga cho'zilgan dispersli Furye konvertatsiyasi (TS-DFT), bu har bir hodisa uchun yig'ilgan vaqtinchalik izlar filtrlangan o'tkazuvchanlik kengligi bo'yicha haqiqiy spektral profilga mos keladigan to'lqin uzunligidan xaritani hosil qiladi. Keyinchalik TS-DFT bunday keng polosali impulslarning to'liq (filtrlanmagan) chiqish spektrlarini cho'zish uchun ishlatilgan va shu bilan manbaning megahertz takrorlanish tezligida to'liq impulsli spektrlarni o'lchashga imkon beradi (pastga qarang).[20][21][22][23]

Pulse bilan o'lchangan o'lchovlar shuni ko'rsatdiki, impulslarning bir qismi aksariyat hodisalarga qaraganda ancha ko'p o'zgargan energiya tarkibiga ega.[1] Boshqacha qilib aytganda, filtrdan o'tgan energiya hodisalarning kichik bir qismi uchun ancha katta edi va bu spektral diapazondagi anomal energiya tarkibiga ega bo'lgan hodisalarning ulushini kirish impulslarining kuchini oshirish orqali oshirish mumkin edi. Gistogrammalar Ushbu energiya tarkibida og'ir dumaloq xususiyatlar mavjud edi. Ba'zi stsenariylarda voqealarning katta qismi filtrning o'tkazuvchanligi (ya'ni o'lchov shovqin qavatidan pastda) ichida juda oz miqdordagi energiyaga ega edi, oz miqdordagi hodisalar o'rtacha qiymatdan kamida 30-40 barobar ko'proq energiyaga ega bo'lib, ularni juda aniq ko'rinadigan.

Ushbu ekstremal optik hodisalar va gidrodinamik yolg'on to'lqinlar o'rtasidagi o'xshashlik dastlab bir qator paralellarni, shu jumladan solitonlarning roli, og'ir dumli statistika, dispersiya, modulyatsiya beqarorligi va chastotani pasaytirish effektlarini qayd etish orqali ishlab chiqilgan.[1] Bundan tashqari, shakllari chiziqli bo'lmagan Shredinger tenglamasi optik impuls tarqalishini chiziqli bo'lmagan tolalar va chuqurlikda modellashtirish uchun ishlatiladi suv to'lqinlari,[24] gidrodinamik firibgar to'lqinlar.[25][26][27][28] Keyinchalik simulyatsiyalar optik topilmalarni modellashtirish uchun chiziqli bo'lmagan Shredinger tenglamasi bilan o'tkazildi.[1] Har bir sinov yoki hodisa uchun dastlabki shartlar kirish pulsidan va keng polosali kirish shovqinining bir daqiqalik miqdoridan iborat edi. Dastlabki shartlar (ya'ni impuls kuchi va shovqin darajasi) tanlangan, shuning uchun odatdagi hodisalarda spektral kengayish nisbatan cheklangan edi. Sinovlardan olingan natijalarni to'plashda tajribada ko'rilganlarga nisbatan juda o'xshash filtrlangan energiya statistikasi kuzatildi. Simulyatsiyalar shuni ko'rsatdiki, kamdan-kam uchraydigan hodisalar boshqalarga qaraganda ancha keng spektral kengayishni boshdan kechirgan, chunki soliton voqealar avvalgi sinfida chiqarilgan, ammo voqealarning aksariyat qismida emas. Qizil yo'naltirilgan chiqadigan energiya va kirish shovqinlari o'rtasidagi o'zaro bog'liqlik tahlilini qo'llash orqali, har safar qizil shovqinda ortiqcha hosil bo'lganida kirish shovqinining ma'lum bir tarkibiy qismi ko'tarilganligi kuzatildi. Kritik shovqin komponenti impuls konvertiga nisbatan o'ziga xos chastota va vaqtga ega - bu shovqin komponenti, modulyatsiya beqarorligini samarali ravishda urug'lantiradi va shuning uchun soliton bo'linishining boshlanishini tezlashtiradi.[1]

Printsiplar

Uzoq pulsli superkontinum avlod

Supercontinuum generatsiya - bu chiziqli bo'lmagan jarayon, unda intensiv kirish yorug'ligi, odatda impulsli, keng polosali spektrga kengaytiriladi. Kengayish jarayoni eksperimental sharoitga qarab turli xil yo'llarni o'z ichiga olishi va har xil chiqish xususiyatlarini berishi mumkin. Ayniqsa, katta kengayish omillari tor polosali nasos nurlanishini (uzun impulslar yoki uzluksiz to'lqinli nurlanish) uning yonida yoki yonida joylashgan chiziqli bo'lmagan tolaga uchirish orqali amalga oshirilishi mumkin. nol-dispersiyali to'lqin uzunligi yoki ichida anomal dispersiya tartib. Bunday dispersiv xususiyatlarni qo'llab-quvvatlaydi modulyatsiya beqarorligi, bu kirish shovqinini kuchaytiradi va nasos to'lqin uzunligi atrofida Stok va anti-Stoks bantlarini hosil qiladi. Vaqt oralig'ida kirish impulsining konvertida o'sib boruvchi modulyatsiya sifatida namoyon bo'lgan ushbu kuchaytirish jarayoni keyinchalik yuqori darajadagi solitonlar hosil bo'lishiga olib keladi, ular asosiy solitonlar va bog'langan dispersiv nurlanishlarga bo'linadi. Soliton bo'linishi deb ataladigan bu jarayon ikkala qisqa yoki uzoq pulslar tomonidan pompalanadigan superkontinuum hosil bo'lishida sodir bo'ladi, ammo ultra qisqa pulslarda shovqinni kuchaytirish uning paydo bo'lishi uchun zarur shart emas. Ushbu solitonik va dispersiyali bo'linish mahsulotlari nasos to'lqin uzunligiga nisbatan navbati bilan qizil rangga va ko'k rangga bo'yaladi. Keyinchalik tarqalish bilan solitonlar qizil rangga o'tishni davom ettiradi Raman o'z-o'zini chastotali siljish, an noaniq tarqalish jarayon.[29][30]

Dalgalanmalar

Supercontinuum generatsiyasi shovqinga sezgir bo'lishi mumkin.[29][30][31][32][33] Ayniqsa, tor polosali kirish radiatsiyasi va katta kengayish omillari bilan, spektral kengayishning katta qismi kirish shovqinidan boshlanadi va bu nurlanishning spektral va vaqtinchalik xususiyatlarini tortishish-tortishishdan sezilarli o'zgaruvchanlikni meros qilib olib, dastlabki sharoitlarga juda sezgir bo'lishiga olib keladi. Ushbu tortishishlardan tortib to tortishish odatdagi o'lchovlarda sezilmasdan qoladi, chunki ular juda ko'p sonli impulslar bo'yicha. Bunday vaqtni o'rtacha o'lchash asosida superkontinumning spektral profili umuman silliq va nisbatan harakatsiz ko'rinadi, aksincha bitta impulsning spektri taqqoslaganda yuqori darajada tuzilgan bo'lishi mumkin. Dispersiyani boshqarish kabi boshqa ta'sirlar [34][35] va qutblanish o'zgaradi[36] shuningdek, barqarorlik va o'tkazuvchanlikka ta'sir qilishi mumkin.

Nasosning quvvati ham, kirish shovqin darajasi ham superkontinuum hosil qilish jarayonida ta'sirchan bo'lib, masalan, kengayish omili va soliton-bo'linish boshlanishini aniqlaydi.[1][20] Soliton bo'linishi chegarasidan pastda o'rtacha chiqish impulsidan hosil bo'lgan soliton soni birdan pastroq va pol chegaradan ancha yuqori bo'lishi mumkin. Katta nasos quvvati bo'lsa, soliton bo'linishi ko'pincha a-da qaynoq boshlanishi bilan taqqoslanadi qizib ketgan suyuqlik, chunki o'tish juda to'satdan va portlovchi tarzda boshlanadi.[16] Xulosa qilib aytganda, superkontinuum avlod kirish shovqinini kuchaytiradi, uning xususiyatlarini kengaytirilgan impuls poezdining makroskopik xususiyatlariga o'tkazadi. Savdoda mavjud bo'lgan ko'pgina superkontinuum manbalari uzun impulslar yordamida pompalanadi va shu sababli impuls-impuls spektral tebranishlariga nisbatan sezilarli bo'ladi.

Nasos konvertining sezgir qismi vaqtiga mos keladigan kirish shovqinlari yoki boshqa har qanday stimul va modulyatsiya beqarorligining chastotasi siljishi eng katta kuchayishni boshdan kechirmoqda. Lineerlik va dispersiya o'rtasidagi o'zaro bog'liqlik nasos konvertida ma'lum bir qismni hosil qiladi, bu erda modulyatsiya beqarorligi ortishi etarlicha katta va nasos va o'sayotgan modulyatsiya o'rtasida o'tish juda tez emas.[16] Ushbu sezgir oynaning chastotasi odatda nasosning kirish to'lqin uzunligidan sezilarli darajada siljiydi, ayniqsa nasos tolaning nol-dispersiyali to'lqin uzunligiga yaqin bo'lsa. Eksperimental ravishda, bunday shovqinning dominant manbai odatda kuchaytirilgan spontan emissiya (ASE) lazerning o'zi yoki optik quvvatni oshirish uchun ishlatiladigan kuchaytirgichlardan. O'sib borayotgan modulyatsiya etarlicha katta bo'lgandan so'ng, soliton bo'linishi to'satdan boshlanadi va bir yoki bir nechta qizil siljigan solitonlarni bo'shatadi, ular asl konvert qoldiqlariga qaraganda ancha sekin harakatlanadi va Ramanning tarqalishi tufayli qizil rangga o'tishni davom ettiradi. To'g'ri joylashtirilgan aniqlash filtri anomal hodisalarni ushlab turish uchun ishlatilishi mumkin, masalan, asosiy kirish shovqin komponentining ozgina qismi tufayli bo'shatilgan noyob soliton.

Gauss bo'lmagan statistika

Gauss bo'lmagan statistikalar tasodifiy boshlang'ich sharoitlarni chiqish holatlariga chiziqli bo'lmagan xaritalash tufayli yuzaga keladi. Masalan, modulyatsiya beqarorligi kirish shovqinini kuchaytiradi, bu oxir-oqibat soliton hosil bo'lishiga olib keladi. Shuningdek, og'ir quyruqli statistik xususiyatlarni aks ettiruvchi tizimlarda tasodifiy kirish shartlari ko'pincha ahamiyatsiz, ahamiyatsiz yoki boshqacha ko'rinishda ko'rinadigan o'zgaruvchiga kiradi. Odatda bu optik yolg'on to'lqinlar uchun amal qiladi; masalan, ular ma'lum bir narsadan boshlanishi mumkin guruhdan tashqarida odatda juda zaif va e'tiborga olinmaydigan shovqin komponenti. Shunga qaramay, chiqish holatlarida ushbu kichik o'zgarishlarni asosiy kuzatiladigan narsalarda katta potentsial tebranishlarga oshirish mumkin. Shuning uchun ikkinchisi hech qanday sababsiz sezilarli darajada tebranishlarni ko'rsatishi mumkin. Shunday qilib, ekstremal statistikaning paydo bo'lishi nafaqat ularning kontrendikulyar ehtimollik topshiriqlari tufayli, balki ular tez-tez boshlang'ich sharoitlarga nisbatan noan'anaviy yoki kutilmagan sezgirlikni bildirgani uchun ham hayratlanarli. Ham optikada, ham gidrodinamikada yolg'onchi to'lqinlar klassik hodisalar va shuning uchun ichki deterministik ekanligini tan olish muhimdir. Biroq, determinizm foydali bashorat qilish to'g'ridan-to'g'ri yoki amaliy ekanligini anglatmaydi. Optik yolg'onchi to'lqinlar va ularning statistik xususiyatlari umumlashtirilgan chiziqli bo'lmagan Shredinger tenglamasi bilan raqamli simulyatsiyalarda o'rganilishi mumkin,[1][2] Klassik tarqalish tenglamasi, shuningdek superkontinuum hosil qilishni va umuman, optik tolada puls tarqalishini modellashtirish uchun ishlatiladi.[30][37] Bunday simulyatsiyalarda stoxastik chiqish o'zgarishlarini hosil qilish uchun kirish shovqin manbai zarur. Tez-tez, tortishish shovqiniga mos keladigan, bitta rejim uchun bitta foton quvvat amplitudasi bo'lgan kirish fazasi shovqini ishlatiladi. Shunga qaramay, rejim uchun bitta foton darajasidan yuqori bo'lgan shovqin darajasi odatda eksperimental ravishda aniqroq va ko'pincha zarur.[20][22][38]

Qizilaytirilgan energiyani o'lchash noyob solitonlar mavjudligini aniqlash vositasi bo'lib xizmat qiladi.[1] Bundan tashqari, eng yuqori intensivlik va qizil almashinadigan energiya past darajadagi solitonli superkontinuum hosil qilishda o'zaro bog'liq bo'lgan o'zgaruvchidir; Shunday qilib, qizil yo'naltirilgan energiya ushbu rejimda eng yuqori intensivlik ko'rsatkichi bo'lib xizmat qiladi.[22] Buni etarlicha oz miqdordagi soliton soni uchun faqat kam uchraydigan hodisalarda yaxshi shakllangan soliton borligini anglash orqali tushunish mumkin. Bunday soliton qisqa muddatli va yuqori zichlikka ega va Ramanning tarqalishi uning kirish nurlanishining aksariyat qismiga nisbatan qayta yo'nalishini ta'minlaydi. Bitta hodisada bir nechta soliton ro'y bergan bo'lsa ham, eng shiddatli, odatda, ushbu stsenariyda eng ko'p o'zgargan energiyaga ega. Solitonlar odatda boshqa intensiv xususiyatlar bilan ta'sir o'tkazish uchun juda kam imkoniyatga ega. Yuqorida ta'kidlab o'tilganidek, yuqori nasos quvvati holati boshqacha, chunki soliton bo'linishi portlovchi tarzda sodir bo'ladi;[22] soliton tuzilmalar soni bo'yicha tolaning bir xil nuqtasida va tarqalishining nisbatan erta qismida paydo bo'lib, to'qnashuvlarga imkon beradi[29] sodir bo'lmoq. Bunday to'qnashuvlar uchinchi darajali dispersiya va Raman effektlari bilan ta'minlanadigan energiya almashinuvi bilan birga keladi, ba'zi solitonlar boshqalarning energiyasini so'rib olishiga olib keladi va shu bilan anomal spektral qizil siljishlar uchun imkoniyat yaratadi.[39][40][41] Bunday vaziyatda g'ayritabiiy hodisalar eng katta intensivlik bilan bog'liq bo'lishi shart emas. Xulosa qilib aytganda, kam solitonlar kam nasos quvvati yoki kirish shovqinlari darajasida hosil bo'lishi mumkin va bu hodisalarni ularning qayta almashtirilgan energiyasi bilan aniqlash mumkin. Yuqori quvvatda ko'plab solitonlar hosil bo'ladi va simulyatsiyalar shuni ko'rsatadiki, ularning to'qnashishi qizil energiyani haddan tashqari oshirishi mumkin, ammo bu holda, qizg'ish energiya va eng yuqori intensivlik bir-biriga juda bog'liq bo'lmasligi mumkin. Okeanik yolg'onchi to'lqinlar modulyatsiya beqarorligining urug'lanishidan va solitonlar to'qnashuvidan kelib chiqadi deb o'ylashadi,[42] optik stsenariyda bo'lgani kabi.[22]

Oddiy hodisada bir yoki bir nechta solitonlar ajralib chiqadigan soliton-bo'linish chegarasidan bir oz yuqoriroq bo'lsa, noyob tor polosali hodisalar qizil almashinadigan energiyaning etishmasligi sifatida aniqlanadi.[43] Ushbu ishlash rejimida puls bilan hal qilingan qizil yo'naltirilgan energiya chap tomonga burilgan og'ir dumli statistikaga amal qiladi. Ushbu noyob tor polosali hodisalar, odatda, shovqin tarkibiy qismlarining pasayishi bilan o'zaro bog'liq emas. Buning o'rniga, shovqin tarkibiy qismlari bir nechta presolitik xususiyatlarni tug'dirishi mumkinligi sababli spektral kengayishning kamdan-kam umidlari paydo bo'ladi; Shunday qilib, urug'lar nasos konvertida foyda olish uchun samarali raqobatlasha oladi va shuning uchun o'sish to'xtatiladi.[43] Har xil ish sharoitida (nasos quvvati darajasi, filtr to'lqin uzunligi va boshqalar) turli xil statistik taqsimotlar kuzatiladi.[1][22][43]

Boshqa shartlar

Ultrashort nasos impulslari tomonidan boshqariladigan superkontinyu manbalari (davomiyligi o'nlab femtosekundalar bo'yicha yoki undan kam), odatda uzoqroq impulslar pompalanadiganlarga qaraganda ancha barqaror.[30][44] Bunday superkontinyu manbalar anomal yoki nol dispersiyadan foydalanishi mumkin bo'lsa ham, tarqalish uzunligi odatda etarlicha qisqa bo'lib, shovqin bilan ekilgan modulyatsiya beqarorligi unchalik sezilarli ta'sir ko'rsatmaydi. Kirish nurlanishining keng polosali tabiati, oktavga cho'zilgan superkontinuaga nisbatan mo''tadil kengayish omillari bilan erishish mumkin. Shunga qaramay, bunday manbalarning shovqin dinamikasi hali ham noan'anaviy bo'lishi mumkin, garchi ular umuman barqaror va aniq vaqt o'lchovlari uchun mos bo'lishi mumkin chastota metrologiyasi. Shunga qaramay, 100 fs impulsli superkontinuumli avloddagi soliton vaqtni tebranishi, shuningdek modulyatsiya beqarorligi bilan shovqinni kuchaytirishda kuzatilgan,[45] va filtrlangan energiyadagi L shaklidagi statistika bunday impulslar ta'sirida bo'lgan superkontinuum manbalarida kuzatilgan.[46] Ekstremal statistika normal dispersiya rejimida nasos bilan ham kuzatilgan, bunda modulyatsiya beqarorligi yuqori darajadagi dispersiyaning hissasi tufayli yuzaga keladi.[47]

Turbulentlik va nafas olish

Optikada peregrin soliton [48]

Uchinchi darajali dispersiya va / yoki Ramanning tarqalishi natijasida kelib chiqqan to'lqin turbulentligi yoki konvektiv beqarorlik, shuningdek, optik yolg'onchi to'lqinlarning shakllanishini tavsiflash uchun ishlatilgan.[40][41][49] Uchinchi darajali dispersiya va Ramanning tarqalishi katta qizil siljishlar hosil bo'lishida asosiy rol o'ynaydi va turbulentlik zaif bog'langan to'lqinlarning statistik xususiyatlarini tasodifiy nisbiy fazalar bilan davolashadi. Analitik metodologiyaga bag'ishlangan yana bir nazariy tavsif nafas oluvchi deb nomlanuvchi davriy chiziqli bo'lmagan to'lqinlarni o'rganib chiqdi.[50] Ushbu tuzilmalar modulyatsiya beqarorligini tekshirish vositasini beradi va tabiatan solitonikdir.[51] The Peregrin soliton,[52] optik va gidrodinamikada muhim ahamiyatga ega bo'lishi mumkin bo'lgan yolg'onchi to'lqinning mumkin bo'lgan turi sifatida o'ziga xos nafas oluvchi eritma e'tiborni tortdi va bu eritma har ikkala sharoitda eksperimental ravishda kuzatildi.[53][54] Shunga qaramay, optikada va gidrodinamikada yolg'onchi to'lqinlarning stoxastik tabiati ularning aniqlovchi xususiyatlaridan biri hisoblanadi, ammo bu echimlar va boshqa postulyatsiyalangan analitik shakllar uchun ochiq savol bo'lib qolmoqda.[13]

Yorug'lik filamentatsiyasidagi haddan tashqari hodisalar

Ekstremal hodisalar havodagi optik nurlanish filamentatsiyasining vaqtinchalik dinamikasini bir martalik o'qishda kuzatilgan[55] va chiziqli bo'lmagan Ksenon xujayrasida bir nechta filaman hosil qiluvchi nurlarning ikki o'lchovli ko'ndalang profillari.[56] Ilgari o'tkazilgan tadqiqotlarda, o'z-o'zini boshqaradigan optik filamentlarning spektral tahlili, havodagi filamentlash uchun muhim kuchga yaqin pulslar bilan hosil bo'lganligi, o'q otish statistikasi qisqa to'lqin va uzun to'lqin uzunliklarida og'ir dumli bo'lishini ko'rsatdi. spektrning Optik soxta to'lqin statistikasi deb nomlangan ushbu xatti-harakatlar simulyatsiyalarda o'rganildi, bu o'z-o'zini modulyatsiya qilish orqali nasos shovqinlarini uzatishga asoslangan tushuntirishni qo'llab-quvvatladi.[55] So'nggi eksperimental tadqiqotda bir nechta iplar hosil bo'lganda filament iplari o'rtasida birlashish tufayli optik yolg'on to'lqinlar deb ta'riflangan o'ta zichlikdagi filamentlar paydo bo'lishi kuzatildi. Aksincha, kam filamentli raqamlar uchun statistik xususiyatlar taxminan Gaussga tegishli ekanligi aniqlandi. Ekstremal makon-vaqtinchalik hodisalar faqat ba'zi bir chiziqli bo'lmagan muhitlarda mavjud bo'lishiga qaramay, boshqa ommaviy axborot vositalarining chiziqli bo'lmagan reaktsiyalariga ega ekanligi ta'kidlandi va eksperimental topilmalar chiziqli bo'lmagan muhitdagi lazer bilan bog'liq bo'lgan termodinamik dalgalanmalar ko'p qirrali hodisalarda kuzatilgan ekstremal hodisalarning kelib chiqishi ekanligini ta'kidladi. .[56] Ko'p nurli filamentlashda haddan tashqari hodisalarning raqamli bashoratlari ham amalga oshirildi, shartlar va talqinlarda ba'zi farqlar mavjud.[57][58]

Supercontinuum ishlab chiqarishni rag'batlantirish

Uzoq pulslar bilan pompalaganda, superkontinuum hosil qilish odatda beqaror. Optik yolg'on to'lqinlarning paydo bo'lishi bu beqarorlikning haddan tashqari namoyonidir va kirish shovqinining ma'lum bir tarkibiy qismiga sezgirligi tufayli paydo bo'ladi.[1] Ushbu sezuvchanlikdan shovqindan boshlashga imkon berish o'rniga, boshqariladigan signal bilan faol ravishda urug'larni sepib, spektral kengayish jarayonini barqarorlashtirish va ishlab chiqarish samaradorligini oshirish uchun foydalanish mumkin.[15][16] Ekish favqulodda zaif, moslashtirilgan optik urug 'zarbasi bilan amalga oshirilishi mumkin, bu modulyatsiya beqarorligini faol boshqarish yoki rag'batlantirish orqali superkontinyu nurlanishni barqarorlashtiradi. Shovqindan kelib chiqadigan (ya'ni o'z-o'zidan hosil bo'lgan) superkontinyu nurlanish odatda sezilarli intensiv shovqinga ega va pulsdan pulsga qadar izchillik mavjud bo'lsa, boshqariladigan stimulyatsiya natijasida faza va amplituda barqarorligi ancha yaxshilangan superkontinum impuls poezdi paydo bo'ladi.[16] Bundan tashqari, stimuldan keng polosali chiqishni boshqarish uchun, ya'ni urug'ni qo'llash yoki blokirovka qilish orqali superkontinumni yoqish va o'chirish uchun foydalanish mumkin. Urug'ni nasos impulsidan uning bir qismini biroz kengaytirib, so'ngra kengaytirilgan dumining barqaror qismini o'yib olish orqali olish mumkin. Keyin nasos va urug 'impulslari orasidagi nisbiy kechikish mos ravishda o'rnatiladi va ikkita impuls chiziqli bo'lmagan tolaga birlashtiriladi. Shu bilan bir qatorda, o'ta barqaror stimulyatsiya qilingan superkontinum nasos va urug 'nurlanishini parametrik jarayondan olish orqali hosil bo'lishi mumkin, masalan, ikkita rangli chiqish (signal va bekor) optik parametrli osilator.[18] Noyob hodisalar chastotasini o'zgartirish uchun qo'shimcha modulyatsiyalar ham o'rganilgan[2] va optik qayta aloqa spektral kengayish jarayonini tezlashtirish uchun ishlatilishi mumkin.[59] Stimulyatsiya qilingan superkontinuum nurlanish mustaqil uzluksiz to'lqinli urug 'yordamida ham yaratilishi mumkin,[19] bu vaqtni boshqarish zarurligini oldini oladi, ammo urug 'o'rtacha kuchga ega bo'lishi kerak. Uzoq muddatli mikroskopda uzluksiz to'lqinli ekilgan superkontinuum manbai ishlatilib, unib chiqmagan manbalar yordamida olingan tasvirlarga nisbatan yaxshilangan tasvirlar paydo bo'ldi.[60] Aralashga mos chastota va vaqt bilan ikkinchi urug 'impulsini qo'llash orqali stimulyatsiya qilingan superkontinuum hosil bo'lishi sekinlashishi yoki tushkunlikka tushishi mumkin.[43] Shunday qilib, bitta urug 'pulsini qo'llash spektral kengayish jarayonini tezlashtirishi mumkin va ikkinchi urug' pulsini qo'llash spektral kengayishni yana bir bor kechiktirishi mumkin. Ushbu umidsizlik ta'siri, ikkita urug'ning nasos konvertida samarali raqobatlashishi sababli yuzaga keladi va bu ba'zi bir superkontinum impuls poezdlarida stoxastik tarzda ro'y berishi ma'lum bo'lgan tor tor polosali hodisalarning boshqariladigan versiyasidir (yuqoriga qarang).[43]

Telekommunikatsiya to'lqin uzunliklarida kremniyga asoslangan superkontinuum hosil bo'lishini kuchaytirish uchun rag'batlantirish ishlatilgan.[61] Odatda, kremniyning spektral kengayishi kuchli chiziqli bo'lmagan assimilyatsiya effektlari tufayli o'z-o'zini cheklaydi: ikki fotonli assimilyatsiya va u bilan bog'liq bo'lgan erkin tashuvchini hosil qilish nasosni tezda so'rib oladi va nasos quvvatini oshirish tezroq tükenmeye olib keladi.[62] Kremniy nanovirlarida stimulyatsiya qilingan superkontinuum ishlab chiqarish chiziqli bo'lmagan yo'qotishning siqish ta'sirini chetlab o'tib, kengayish omilini ancha kengaytirishi, kengayishni ancha samarali qilishi va tegishli urug 'nurlanishi bilan izchil chiqadigan nurlanishni berishi mumkin.[61]

Puls bilan hal qilingan spektrlar

Modulyatsiyaning beqarorligi va superkontinuumning bir martalik to'liq spektral profillari megagerts takrorlash tezligida suratga olish uchun TS-DFT bilan vaqt oralig'iga kiritilgan.[20][21][63] Ushbu tajribalar katta hajmdagi spektrli ma'lumotlarni juda tez yig'ish uchun ishlatilib, asosiy dinamikani standart o'lchov texnikasi bilan erishish juda qiyin yoki imkonsiz bo'lgan batafsil statistik tahlillarga imkon beradi. Yashirin intrapulse korrelyatsiyalari bunday tajribalar orqali modulyatsiya beqarorligi va superkontinuum spektrlarida aniqlandi. Xususan, TS-DFT bilan spektral o'lchovlar impulsli (ya'ni vaqtincha cheklangan) stsenariyda modulyatsiya beqarorligining bir qator asosiy jihatlarini ochib berish uchun ishlatilgan.[20] Eksperimental ma'lumotlar shuni ko'rsatadiki, modulyatsiyaning beqarorligi alohida va spektral rejimlarni kuchaytiradi, bu Stoklar va stokslarga qarshi to'lqin uzunliklari o'rtasida rejim assimetriyasini namoyish etadi. Bundan tashqari, dinamikada ushbu kuchaytirilgan rejimlar o'rtasida taniqli raqobat effektlari namoyon bo'ladi, bu o'zaro ta'sir bir rejimning boshqalarga nisbatan ustunligini qo'llab-quvvatlaydi. Bunday TS-DFT o'lchovlari ko'pincha modulyatsiya beqarorligi paydo bo'lgan turli xil sharoitlarda ma'lum bir kosmik yoki vaqtinchalik mintaqada yagona naqshlarning hukmron bo'lishiga olib keladigan mexanizm haqida tushuncha berdi. Ushbu turdagi eksklyuziv rejim o'sishi optik yolg'onchi to'lqinlarning boshlanishida ham ta'sir qiladi. Optik jihatdan, bu xususiyatlar impulslarni boshqaradigan modulyatsiya beqarorligini bir martalik o'rganish paytida aniq bo'ladi, ammo odatda modulyatsiya beqarorligi daromad profilini bir hil bo'lmagan kengayishi tufayli o'rtacha ta'sir o'tkazadigan o'lchovlarda bunday ta'sirlar odatda tanib bo'lmaydigan bo'ladi.[20] Ko'p sonli bunday bir martalik spektrlarni olish ham ushbu tahlillarda juda muhim rol o'ynaydi. Ushbu o'lchov texnikasi tarmoqli kengligi bo'yicha oktavani qamrab oluvchi superkontinuum spektrlarini o'lchash uchun ishlatilgan va bunday keng polosali o'lchovlarda qizil nayzalangan solitonlar qizil yo'naltirilgan to'lqin uzunliklarida kuzatilgan.[63] TS-DFT yordamida bir martalik o'q otish spektral o'lchovlari qisman rejim bilan qulflangan tolali lazerda Ramanning intrakavit konversiyasi jarayonida kaskadli Raman dinamikasi natijasida yuzaga kelgan yolg'on to'lqinlarga o'xshash ehtimollik taqsimotlarini qayd etdi.[64]

Adabiyotlar

  1. ^ a b v d e f g h men j k l m n o p Solli, D. R .; Ropers, C .; Koonat, P .; Jalali, B. (2007). "Optik qaroqchi to'lqinlar". Tabiat. 450 (7172): 1054–1057. Bibcode:2007 yil natur.450.1054S. doi:10.1038 / nature06402. ISSN  0028-0836. PMID  18075587.
  2. ^ a b v Dudli, Jon M.; Geni, Goeri; Eggleton, Benjamin J. (2008). "Supercontinuum avlodida optik yolg'on to'lqinlarni ishlatish va boshqarish". Optika Express. 16 (6): 3644–51. arXiv:0801.2760. Bibcode:2008OExpr..16.3644D. doi:10.1364 / OE.16.003644. ISSN  1094-4087. PMID  18542457.
  3. ^ Dekan, R. G. (1990). "Freak to'lqinlari: mumkin bo'lgan tushuntirish". Suv to'lqinlarining kinematikasi. 609-612 betlar. doi:10.1007/978-94-009-0531-3_39. ISBN  978-94-010-6725-6.
  4. ^ Xarif, nasroniy; Pelinovskiy, Efim (2003). "Yolg'on to'lqin hodisasining fizik mexanizmlari". Evropa mexanikasi jurnali B. 22 (6): 603–634. Bibcode:2003 yil EJMF ... 22..603K. CiteSeerX  10.1.1.538.58. doi:10.1016 / j.euromechflu.2003.09.002. ISSN  0997-7546.
  5. ^ Myuller, Piter; Garret, Kris; Osborne, Al (2005). "YIG'ILISH HISOBOTI: Rog'un GESi to'lqinlari - o'n to'rtinchi" Aha Huliko'a Gavayi qishki seminari ". Okeanografiya. 18 (3): 66–75. doi:10.5670 / okeanog.2005.30. ISSN  1042-8275.
  6. ^ Gabayx, Xaver; Gopikrishnan, Paramesvaran; Pleru, Vasiliki; Stenli, X. Evgen (2003). "Moliyaviy bozor tebranishlarida kuch-qonun taqsimoti nazariyasi". Tabiat. 423 (6937): 267–270. Bibcode:2003 yil natur.423..267G. doi:10.1038 / nature01624. ISSN  0028-0836. PMID  12748636.
  7. ^ Anderson, Kris. Uzoq dum: nega biznesning kelajagi ko'proq narsani sotmoqda?. ISBN  978-1401309664.
  8. ^ Klauset, Aaron; Shalizi, Cosma Rohilla; Nyuman, M. E. J. (2009). "Empirik ma'lumotlarda kuch-quvvat taqsimoti". SIAM sharhi. 51 (4): 661–703. arXiv:0706.1062. Bibcode:2009 SIAMR..51..661C. doi:10.1137/070710111. ISSN  0036-1445.
  9. ^ Pisarenko, V; Rodkin, M. Tabiiy ofatlarni tahlil qilishda og'ir taqsimotlar. ISBN  978-9048191703.
  10. ^ Buzz Skyline (2008 yil 11-dekabr). "Zilzilalar va moliyaviy inqiroz". physicsbuzz.physicscentral.com. Fizika Markaziy. Olingan 29 mart, 2014.
  11. ^ Taleb, Nassim Nikolay. Qora oqqush: ikkinchi nashr. ISBN  978-0812973815.
  12. ^ Dudli, Jon M.; Teylor, J. Roy (2009). "Fotonik kristalli tolaga o'n yillik chiziqli bo'lmagan optikalar". Tabiat fotonikasi. 3 (2): 85–90. Bibcode:2009NaPho ... 3 ... 85D. doi:10.1038 / nphoton.2008.285. ISSN  1749-4885.
  13. ^ a b Axmediev, N; Dudli, J M; Solli, D R; Turitsyn, S K (2013). "Optik qaroqchi to'lqinlarni tekshirishda so'nggi yutuqlar". Optika jurnali. 15 (6): 060201. Bibcode:2013 YIL ... 15f0201A. doi:10.1088/2040-8978/15/6/060201. ISSN  2040-8978.
  14. ^ "Bir lahzali keng polosali uzatma / uzatish uchun fotonik tarmoqli kengligi kompressiyasi (PHOBIAC)". Arxivlandi asl nusxasi 2008-01-09 da.
  15. ^ a b Solli, D. R .; Ropers, C .; Jalali, B. (2008). "Stimulyatsiya qilingan superkontinum avlodni namoyish qilish - optik uchish nuqtasi". arXiv:0801.4066 [fizika.optika ].
  16. ^ a b v d e Solli, D. R .; Ropers, C .; Jalali, B. (2008). "Stimulyatsiya qilingan superkontinumli avlod uchun Rogue to'lqinlarini faol boshqarish". Jismoniy tekshiruv xatlari. 101 (23): 233902. Bibcode:2008 yil PhRvL.101w3902S. doi:10.1103 / PhysRevLett.101.233902. ISSN  0031-9007. PMID  19113556.
  17. ^ Genti, G.; Dadli, J. M .; Eggleton, B. J. (2008). "Pikosaniyadagi rejimda optik tolali superkontinuum hosil bo'lishining modulyatsiyasi va spektral shakllanishi". Amaliy fizika B. 94 (2): 187–194. arXiv:0809.2388. Bibcode:2009ApPhB..94..187G. doi:10.1007 / s00340-008-3274-1. ISSN  0946-2171.
  18. ^ a b Solli, D. R .; Jalali, B .; Ropers, C. (2010). "Optik parametrli pastga konversiyali urug 'superkontinuum avlodi". Jismoniy tekshiruv xatlari. 105 (23): 233902. Bibcode:2010PhRvL.105w3902S. doi:10.1103 / PhysRevLett.105.233902. ISSN  0031-9007. PMID  21231461.
  19. ^ a b Cheung, Kim K. Y .; Chjan, Chi; Chjou, Yue; Vong, Kennet K. Y.; Tsia, Kevin K. (2011). "Superkontinyu generatsiyasini daqiqali uzluksiz to'lqin bilan boshqarish". Optik xatlar. 36 (2): 160–2. Bibcode:2011 yil OptL ... 36..160C. doi:10.1364 / OL.36.000160. ISSN  0146-9592. PMID  21263486.
  20. ^ a b v d e f Solli, D. R .; Xerink, G .; Jalali, B .; Ropers, C. (2012). "Modulyatsiya beqarorligidagi dalgalanmalar va korrelyatsiyalar". Tabiat fotonikasi. 6 (7): 463–468. Bibcode:2012NaPho ... 6..463S. doi:10.1038 / nphoton.2012.126. ISSN  1749-4885.
  21. ^ a b Vetsel, B .; Stefani, A .; Kattaroq, L .; Lakurt, P. A .; Merolla, J. M .; Silvestr, T .; Kudlinski, A .; Mussot, A .; Genti, G.; Dias, F .; Dadli, J. M. (2012). "Superkontinuumli avloddagi spektral shovqinni real vaqt rejimida to'liq tarmoqli kengligi o'lchovi". Ilmiy ma'ruzalar. 2: 882. arXiv:1211.6757. Bibcode:2012 yil NatSR ... 2E.882W. doi:10.1038 / srep00882. ISSN  2045-2322. PMC  3508454. PMID  23193436.
  22. ^ a b v d e f Solli, D R; Ropers, C; Jalali, B (2013). "Megahertz tezligida bir martalik modulyatsiya beqarorligi va superkontinuum spektrlarini o'lchash". Nochiziqli. 26 (3): R85-R92. Bibcode:2013Nonli..26R..85S. doi:10.1088 / 0951-7715 / 26/3 / R85. ISSN  0951-7715.
  23. ^ Godin, T .; Vetsel, B .; Silvestr, T .; Kattaroq, L .; Kudlinski, A .; Mussot, A .; Ben Salem, A .; Zgal, M .; Genti, G.; Dias, F .; Dadli, J. M. (2013). "Oktavani qamrab oluvchi superkontinuum naslidagi shovqin va to'lqin uzunligining o'zaro bog'liqligi". Optika Express. 21 (15): 18452–60. arXiv:1305.3714. Bibcode:2013OExpr..2118452G. doi:10.1364 / OE.21.018452. ISSN  1094-4087. PMID  23938717.
  24. ^ Zaxarov, V. E. (1972). "Chuqur suyuqlik sathidagi cheklangan amplituda davriy to'lqinlarning barqarorligi". Amaliy mexanika va texnik fizika jurnali. 9 (2): 190–194. Bibcode:1968 yil JAMTP ... 9..190Z. doi:10.1007 / BF00913182. ISSN  0021-8944.
  25. ^ Xenderson, K.L .; Peregrin, D.H .; Dold, J.W. (1999). "Barqaror suv to'lqinlarining modulyatsiyalari: to'liq chiziqli bo'lmagan echimlar va chiziqli bo'lmagan Shredinger tenglamasi bilan taqqoslash". To'lqinli harakat. 29 (4): 341–361. doi:10.1016 / S0165-2125 (98) 00045-6. ISSN  0165-2125.
  26. ^ Onorato, Migel; Osborne, Alfred; Serio, Marina; Bertone, Serena (2001). "Okean dengizi tasodifiy shtatlaridagi g'alati to'lqinlar". Jismoniy tekshiruv xatlari. 86 (25): 5831–5834. arXiv:nlin / 0104055. Bibcode:2001PhRvL..86.5831O. doi:10.1103 / PhysRevLett.86.5831. ISSN  0031-9007. PMID  11415369.
  27. ^ Onorato, M .; Osborne, A .; Serio, M. (2006). "Dengiz davlatlarini kesib o'tishda modulyatsion beqarorlik: g'alati to'lqinlarni shakllantirishning mumkin bo'lgan mexanizmi". Jismoniy tekshiruv xatlari. 96 (1): 014503. Bibcode:2006PhRvL..96a4503O. doi:10.1103 / PhysRevLett.96.014503. ISSN  0031-9007. PMID  16486462.
  28. ^ Shukla, P.; Kurakis, I .; Eliasson, B.; Marklund, M .; Stenflo, L. (2006). "Lineer bo'lmagan o'zaro ta'sir qiluvchi suv to'lqinlarining beqarorligi va evolyutsiyasi". Jismoniy tekshiruv xatlari. 97 (9): 094501. arXiv:nlin / 0608012. Bibcode:2006PhRvL..97i4501S. doi:10.1103 / PhysRevLett.97.094501. ISSN  0031-9007. PMID  17026368.
  29. ^ a b v Islom, M. N .; Sucha, G .; Bar-Jozef, men .; Wegener, M .; Gordon, J. P .; Chemla, D. S. (1989). "Filtrlar ichida tarqatilgan soliton spektri". Amerika Optik Jamiyati jurnali B. 6 (6): 1149. Bibcode:1989 yil JOSAB ... 6.1149I. doi:10.1364 / JOSAB.6.001149. ISSN  0740-3224.
  30. ^ a b v d Dudli, Jon M.; Coen, Stefan (2006). "Fotonik kristalli tolaga superkontinuum hosil qilish". Zamonaviy fizika sharhlari. 78 (4): 1135–1184. Bibcode:2006RvMP ... 78.1135D. doi:10.1103 / RevModPhys.78.1135. ISSN  0034-6861.
  31. ^ Korvin, K. L .; Nyuberi, N. R .; Dadli, J. M .; Koen, S .; Diddams, S. A .; Veber, K .; Windeler, R. S. (2003). "Mikrotuzilma tolasida superkontinum naslga nisbatan shovqinning asosiy cheklovlari". Jismoniy tekshiruv xatlari. 90 (11): 113904. arXiv:fizika / 0212031. Bibcode:2003PhRvL..90k3904C. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.113904. ISSN  0031-9007. PMID  12688929.
  32. ^ Kubota, Xirokazu; Tamura, Kohichi R.; Nakazava, Masataka (1999). "Soliton bilan kuchaytirilgan spontan-emissiya o'zaro ta'sirida kogerentsiyani saqlaydigan ultrashort optik impulsli poezdlar va superkontinuum hosil bo'lishini tahlil qilish". Amerika Optik Jamiyati jurnali B. 16 (12): 2223. Bibcode:1999 yil JOSAB..16.2223K. doi:10.1364 / JOSAB.16.002223. ISSN  0740-3224.
  33. ^ Gaeta, Aleksandr L. (2002). "Mikrostrukturali optik tolalarda chiziqli bo'lmagan tarqalish va doimiy ishlab chiqarish". Optik xatlar. 27 (11): 924–6. Bibcode:2002 yil OptL ... 27..924G. doi:10.1364 / OL.27.000924. ISSN  0146-9592. PMID  18026325.
  34. ^ Boyraz, O .; Kim, J .; Islom, M.N .; Copperer, E .; Jalali, B. (2000). "10 Gb / s ko'p to'lqin uzunligi, tolalarda hosil bo'lgan superkontinumni spektral o'yma asosida qisqa tutashgan qisqa zarba manbai". Lightwave Technology jurnali. 18 (12): 2167–2175. Bibcode:2000JLwT ... 18.2167B. CiteSeerX  10.1.1.130.6716. doi:10.1109/50.908829. ISSN  0733-8724.
  35. ^ Kutz, J. Natan; Lyngå, C; Eggleton, B. J. (2005). "Dispersiyani boshqarish orqali takomillashtirilgan superkontinum avlod". Optika Express. 13 (11): 3989–98. Bibcode:2005OExpr..13.3989K. doi:10.1364 / OPEX.13.003989. ISSN  1094-4087. PMID  19495309.
  36. ^ Solli, D. R .; Jalali, B. (2007). "Fiber Supercontinuum manbasining impuls amplitudasi statistikasini to'g'ridan-to'g'ri vaqt-domen o'lchovlari". 2007 yil lazer va elektro-optika konferentsiyasi (CLEO). 1-2 bet. doi:10.1109 / CLEO.2007.4452464. ISBN  978-1-55752-834-6.
  37. ^ Govind, Agrawal. Lineer bo'lmagan tolali optikasi, Beshinchi nashr. ISBN  978-0123970237.
  38. ^ Frosz, Maykl H. (2010). "Supercontinuum avlodini va yolg'onchi to'lqinlarni simulyatsiya qilish uchun kirish-shovqin modelini tasdiqlash". Optika Express. 18 (14): 14778–87. Bibcode:2010OExpr..1814778F. doi:10.1364 / OE.18.014778. ISSN  1094-4087. PMID  20639964.
  39. ^ Mussot, A .; Kudlinski, A .; Kolobov, M .; Louvergneaux, E .; Douay, M .; Taki, M. (2009). "CW pompalanadigan superkontinuumda haddan tashqari vaqtinchalik hodisalarni kuzatish". Optika Express. 17 (19): 17010–5. Bibcode:2009OExpr..1717010M. doi:10.1364 / OE.17.017010. ISSN  1094-4087. PMID  19770919.
  40. ^ a b Genti, G.; de Sterke, CM; Portlash, O .; Dias, F .; Axmediev, N .; Dudli, JM (2010). "Optik yolg'on to'lqin shakllanishidagi to'qnashuvlar va turbulentlik". Fizika xatlari A. 374 (7): 989–996. Bibcode:2010 yil PHLA..374..989G. doi:10.1016 / j.physleta.2009.12.014. ISSN  0375-9601.
  41. ^ a b Taki, M .; Mussot, A .; Kudlinski, A .; Louvergneaux, E .; Kolobov, M .; Douay, M. (2010). "Optik soxta solitonlar yaratish uchun uchinchi darajali dispersiya". Fizika xatlari A. 374 (4): 691–695. Bibcode:2010 PHH..374..691T. doi:10.1016 / j.physleta.2009.11.058. ISSN  0375-9601.
  42. ^ Xarif, nasroniy; Pelinovskiy, Efim; Slunyaev, Aleksey. Okeandagi Rogue to'lqinlari. ISBN  978-3540884187.
  43. ^ a b v d e Solli, D. R .; Ropers, C .; Jalali, B. (2010). "Optik superkontinuum avlodining kamdan-kam umidlari". Amaliy fizika xatlari. 96 (15): 151108. arXiv:0912.4817. Bibcode:2010ApPhL..96o1108S. doi:10.1063/1.3374860. ISSN  0003-6951.
  44. ^ Ames, J.N .; Ghosh, S .; Vindeler, R.S .; Gaeta, A.L .; Kundiff, S.T. (2003). "Mikrostrukturali tolaga spektral kengayish paytida ortiqcha shovqin paydo bo'lishi". Amaliy fizika B: lazer va optika. 77 (2–3): 279–284. Bibcode:2003ApPhB..77..279A. doi:10.1007 / s00340-003-1177-8. ISSN  0946-2171.
  45. ^ Efimov, Anatoliy; Teylor, Antuanetta J. (2008). "Supercontinuum generation and soliton timing jitter in SF6 soft glass photonic crystal fibers". Optika Express. 16 (8): 5942–53. Bibcode:2008OExpr..16.5942E. doi:10.1364/OE.16.005942. ISSN  1094-4087. PMID  18542705.
  46. ^ Erkintalo, M.; Genty, G.; Dudley, J. M. (2009). "Rogue-wave-like characteristics in femtosecond supercontinuum generation". Optik xatlar. 34 (16): 2468–70. Bibcode:2009OptL...34.2468E. doi:10.1364/OL.34.002468. ISSN  0146-9592. PMID  19684818.
  47. ^ Hammani, K.; Finot, C .; Kibler, B.; Millot, G. (2009). "Soliton Generation and Rogue-Wave-Like Behavior Through Fourth-Order Scalar Modulation Instability". IEEE Fotonika jurnali. 1 (3): 205–212. Bibcode:2009IPhoJ...1..205H. doi:10.1109/JPHOT.2009.2032150. ISSN  1943-0655.
  48. ^ Hammani, K.; Kibler, B.; Finot, C .; Morin, P.; Fatome, J.; Dudli, JM.; Millot, G. (2011). "Peregrine soliton generation and breakup in standard telecommunications fiber". Optik xatlar. 36 (2): 112–114. Bibcode:2011OptL...36..112H. doi:10.1364/OL.36.000112. PMID  21263470.
  49. ^ Hammani, Kamal; Kibler, Bertrand; Finot, Christophe; Picozzi, Antonio (2010). "Emergence of rogue waves from optical turbulence" (PDF). Fizika xatlari A. 374 (34): 3585–3589. Bibcode:2010PhLA..374.3585H. doi:10.1016/j.physleta.2010.06.035. ISSN  0375-9601.
  50. ^ Dudley, J. M.; Genty, G.; Dias, F.; Kibler, B.; Akhmediev, N. (2009). "Modulation instability, Akhmediev Breathers and continuous wave supercontinuum generation". Optika Express. 17 (24): 21497–508. arXiv:0910.1930. Bibcode:2009OExpr..1721497D. doi:10.1364/OE.17.021497. ISSN  1094-4087. PMID  19997390.
  51. ^ Axmediev, N. N .; Korneev, V. I. (1986). "Modulation instability and periodic solutions of the nonlinear Schrödinger equation". Nazariy va matematik fizika. 69 (2): 1089–1093. Bibcode:1986TMP....69.1089A. doi:10.1007/BF01037866. ISSN  0040-5779.
  52. ^ Peregrine, D. H. (2009). "Water waves, nonlinear Schrödinger equations and their solutions". Journal of the Australian Mathematical Society, Series B. 25 (1): 16–43. doi:10.1017/S0334270000003891. ISSN  0334-2700.
  53. ^ Kibler, B.; Fatome, J.; Finot, C .; Millot, G.; Dias, F.; Genty, G.; Akhmediev, N.; Dudley, J. M. (2010). "The Peregrine soliton in nonlinear fibre optics". Tabiat fizikasi. 6 (10): 790–795. Bibcode:2010NatPh...6..790K. doi:10.1038/nphys1740. ISSN  1745-2473.
  54. ^ Chabchoub, A.; Hoffmann, N. P.; Akhmediev, N. (2011). "Rogue Wave Observation in a Water Wave Tank". Jismoniy tekshiruv xatlari. 106 (20): 204502. Bibcode:2011PhRvL.106t4502C. doi:10.1103/PhysRevLett.106.204502. hdl:1885/70717. ISSN  0031-9007. PMID  21668234.
  55. ^ a b Kasparian, Jérôme; Béjot, Pierre; Wolf, Jean-Pierre; Dudley, John M. (2009). "Optical rogue wave statistics in laser filamentation". Optika Express. 17 (14): 12070–5. Bibcode:2009OExpr..1712070K. doi:10.1364/OE.17.012070. ISSN  1094-4087. PMID  19582122.
  56. ^ a b Birkholz, Simon; Nibbering, Erik; Brée, Carsten; Skupin, Stefan; Demircan, Ayhan; Genty, Goëry; Steinmeyer, Günter (2013). "Spatiotemporal Rogue Events in Optical Multiple Filamentation". Jismoniy tekshiruv xatlari. 111 (24): 243903. Bibcode:2013PhRvL.111x3903B. doi:10.1103/PhysRevLett.111.243903. ISSN  0031-9007. PMID  24483663.
  57. ^ Lushnikov, Pavel M.; Vladimirova, Natalia (2010). "Non-Gaussian statistics of multiple filamentation". Optik xatlar. 35 (12): 1965–7. arXiv:1005.2651. Bibcode:2010OptL...35.1965L. doi:10.1364/OL.35.001965. ISSN  0146-9592. PMID  20548354.
  58. ^ Bergé, L.; Mauger, S.; Skupin, S. (2010). "Multifilamentation of powerful optical pulses in silica". Jismoniy sharh A. 81 (1): 013817. Bibcode:2010PhRvA..81a3817B. doi:10.1103/PhysRevA.81.013817. ISSN  1050-2947.
  59. ^ Moselund, Peter M.; Frosz, Michael H.; Thomsen, Carsten L.; Bang, Ole (2008). "Back-seeding of higher order gain processes in picosecond supercontinuum generation". Optika Express. 16 (16): 11954–68. Bibcode:2008OExpr..1611954M. doi:10.1364/OE.16.011954. ISSN  1094-4087. PMID  18679468.
  60. ^ Chjan, Chi; Qiu, Yi; Chju, Rui; Wong, Kenneth K. Y.; Tsia, Kevin K. (2011). "Serial time-encoded amplified microscopy (STEAM) based on a stabilized picosecond supercontinuum source". Optika Express. 19 (17): 15810–6. Bibcode:2011OExpr..1915810Z. doi:10.1364/OE.19.015810. ISSN  1094-4087. PMID  21934943.
  61. ^ a b DeVore, P. T. S.; Solli, D. R .; Ropers, C .; Koonat, P .; Jalali, B. (2012). "Stimulyatsiya qilingan superkontinuum ishlab chiqarish kremniyning kengayish chegaralarini kengaytiradi". Amaliy fizika xatlari. 100 (10): 101111. Bibcode:2012ApPhL.100j1111D. doi:10.1063/1.3692103. ISSN  0003-6951.
  62. ^ Koonath, Prakash; Solli, Daniel R.; Jalali, Bahram (2008). "Limiting nature of continuum generation in silicon". Amaliy fizika xatlari. 93 (9): 091114. arXiv:0807.0947. Bibcode:2008ApPhL..93i1114K. doi:10.1063/1.2977872. ISSN  0003-6951.
  63. ^ a b Godin, Thomas; Wetzel, Benjamin; Dudli, Jon M.; Herink, Georg; Dias, Frederik; Genty, Goëry; Jalali, Bahram; Ropers, Claus; Solli, Daniel R. (2013). "Ultrafast Single-Shot Measurements in Modulation Instability and Supercontinuum". Optika va fotonika yangiliklari. 24 (12): 55. Bibcode:2013OptPN..24...55G. doi:10.1364/OPN.24.12.000055. ISSN  1047-6938.
  64. ^ Runge, Antoine F. J.; Aguergaray, Claude; Broderick, Neil G. R.; Erkintalo, Miro (2014). "Raman rogue waves in a partially mode-locked fiber laser". Optik xatlar. 39 (2): 319–22. Bibcode:2014OptL...39..319R. doi:10.1364/OL.39.000319. ISSN  0146-9592. PMID  24562136.