Topologik satr nazariyasi - Topological string theory - Wikipedia

Yilda nazariy fizika, topologik simlar nazariyasi ning versiyasi torlar nazariyasi. Topologik magistral nazariyasi nazariy fiziklar tomonidan nashr etilgan maqolalarda, masalan Edvard Vitten va Cumrun Vafa, Vittenning oldingi g'oyasi bilan taqqoslaganda topologik kvant maydon nazariyasi.

Umumiy nuqtai

Topologik simlar nazariyasining ikkita asosiy versiyasi mavjud: topologik A-model va topologik B-model. Topologik mag'lubiyat nazariyasidagi hisob-kitoblar natijalari umumiy tarzda kodlaydi holomorfik qiymatlari bilan himoyalangan to'liq mag'lubiyat nazariyasidagi miqdorlar bo'sh vaqt super simmetriya. Topologik simlar nazariyasidagi turli xil hisob-kitoblar chambarchas bog'liqdir Chern-Simons nazariyasi, Gromov - Witten invariantlari, ko'zgu simmetriyasi, geometrik Langlendlar dasturi va boshqa ko'plab mavzular.

The operatorlar topologik mag'lubiyat nazariyasida algebra ma'lum bir miqdorni saqlaydigan to'liq simlar nazariyasidagi operatorlarning^{[tushuntirish kerak ]} ning super simmetriya. Topologik mag'lubiyat nazariyasi a tomonidan olinadi topologik burilish ning dunyo jadvali oddiy simlar nazariyasining tavsifi: operatorlarga har xil spinlar beriladi. Amaliyot qurilishiga to'liq o'xshash topologik maydon nazariyasi bu bilan bog'liq tushunchadir. Binobarin, topologik simlar nazariyasida mahalliy erkinlik darajasi mavjud emas.

Ruxsat berilgan kosmik vaqtlar

Ip nazariyasining asosiy satrlari ikki o'lchovli sirtdir. Deb nomlanuvchi kvant maydon nazariyasi N = (1,1) sigma modeli har bir sirtda aniqlanadi. Ushbu nazariya sirtdan a gacha bo'lgan xaritalardan iborat supermanifold. Jismoniy jihatdan supermanifold quyidagicha talqin qilinadi bo'sh vaqt va har bir xarita ko'mish mag'lubiyat vaqt oralig'ida.

Topologik satrlarni faqat maxsus kosmik vaqtlar qabul qiladi. Klassik ravishda, bo'shliq vaqtini tanlash kerak, shunda nazariya qo'shimcha supero'zlik juftligini hurmat qiladi^{[nega? ]}, bo'sh vaqtni an N = (2,2) sigma modeli^{[qo'shimcha tushuntirish kerak ]}. Buning ma'lum bir holati, agar bo'sh vaqt a Kähler manifoldu va H-oqim xuddi shunday nolga teng. Umumlashtirilgan Kähler manifoldlari noan'anaviy H-oqimga ega bo'lishi mumkin.

Topologik burilish

Maxsus fonlarda oddiy simlar hech qachon topologik bo'lmaydi^{[nega? ]}. Ushbu satrlarni topologik qilish uchun sigma modelini a deb nomlangan protsedura orqali o'zgartirish kerak topologik burilish tomonidan ixtiro qilingan Edvard Vitten 1988 yilda. Markaziy kuzatuv^{[tushuntirish kerak ]} bular shu^{[qaysi? ]} nazariyalarida ma'lum bo'lgan ikkita U (1) simmetriya mavjud R-simmetriya, va Lorents simmetriyasi o'zgartirilishi mumkin^{[tushuntirish kerak ]} aralashtirish orqali aylanishlar va R-simmetriya. Ulardan biri A modeli va B modeli deb nomlangan ikkita turli xil nazariyalarga olib keladigan ikkita R simmetriyasidan birini ishlatishi mumkin. Ushbu burilishdan keyin nazariya harakati BRST aniq^{[qo'shimcha tushuntirish kerak ]}va natijada nazariya dinamikaga ega emas. Buning o'rniga, barcha kuzatiladigan narsalar konfiguratsiya topologiyasiga bog'liq. Bunday nazariyalar ma'lum topologik nazariyalar.

Klassik ravishda ushbu protsedura har doim ham mumkin.^{[qo'shimcha tushuntirish kerak ]}

Kvant mexanik ravishda U (1) simmetriyalari bo'lishi mumkin g'ayritabiiy, burilishni imkonsiz qilish. Masalan, bilan Kähler ishida H = 0^{[tushuntirish kerak ]} A-modelga olib boruvchi burilish har doim ham mumkin, lekin B-modelga etaklash faqat birinchisida mumkin bo'ladi Chern sinfi bo'sh vaqt yo'qoladi, bu bo'sh vaqt ekanligini anglatadi Kalabi-Yau^{[tushuntirish kerak ]}. Odatda (2,2) nazariyalar ikkitadan iborat murakkab tuzilmalar va B modeli birinchi Chern sinflari mavjud bo'lganda mavjud bog'langan to'plamlar sum nolga teng, A modeli Chern sinflari farqi nolga teng bo'lganda mavjud. Kähler ishida ikkala murakkab tuzilma bir xil va shuning uchun farq har doim nolga teng, shuning uchun ham A modeli doimo mavjud.

Bo'sh vaqt o'lchovlari soniga cheklov yo'q, bundan tashqari u bo'sh vaqt Kähler umumlashtirilganligi sababli bo'lishi kerak. Biroq, kosmos vaqtining murakkab o'lchovi uchta bo'lmaguncha, sharlar bo'lmagan dunyoviy jadvallar bilan barcha korrelyatsion funktsiyalar yo'q bo'lib ketadi va shuning uchun murakkab uch o'lchovli kosmik vaqt eng qiziqarli bo'ladi. Bu baxtlidir fenomenologiya, chunki fenomenologik modellarda ko'pincha a jismoniy simlar nazariyasi 3 murakkab o'lchovli maydonda siqilgan. Topologik simlar nazariyasi fizik mag'lubiyat nazariyasiga teng kelmaydi, hattoki bir xil fazoda bo'lsa ham, aniq^{[qaysi? ]} supermetrik kattaliklar ikki nazariyada kelishib olinadi.

Ob'ektlar

A-model

Topologik A-modeli a bilan birga keladi nishon maydoni bu 6 real o'lchovli umumlashtirilgan Kähler bo'sh vaqtidir. Bo'sh vaqt Kähler bo'lgan taqdirda, nazariya ikkita ob'ektni tavsiflaydi. Ikkita haqiqiy o'lchovli holomorfik egri chiziqlarni o'ralgan asosiy satrlar mavjud. Ushbu torlarning tarqalishi uchun amplitudalar murakkab tuzilishga emas, balki faqat bo'shliq vaqtining Keler shakliga bog'liq. Klassik ravishda ushbu o'zaro bog'liqlik funktsiyalari kogomologik halqa. Kvant mexanikasi mavjud instanton bularni to'g'irlaydigan va hosil beradigan effektlar Gromov - Witten invariantlari, deb nomlangan deformatsiyalangan kohomologiya halqasida chashka mahsulotini o'lchaydigan kvant kohomologiyasi. A-model yopiq satrlarning torli maydon nazariyasi quyidagicha tanilgan Kähler tortishish kuchi va tomonidan kiritilgan Maykl Bershadskiy va Vladimir Sadov yilda Kaxlerning tortishish kuchi nazariyasi.

Bundan tashqari, o'ralgan D2-kraxmallar mavjud Lagranj submanifoldlari bo'sh vaqt. Bu o'lchamlari bo'shliq vaqtining yarmiga teng bo'lgan submanifoldlar va shuning uchun Kähler shaklining submanifoldga tortilishi yo'qoladi. Dunyo miqyosi nazariyasi N D2-koptoklar to'plamida U (N) bo'lgan A-modelning ochiq satrlarining satr maydon nazariyasi. Chern-Simons nazariyasi.

Asosiy topologik satrlar D2-bo'laklarda tugashi mumkin. Ipning joylashtirilishi faqat Kalar shakliga bog'liq bo'lsa, koptoklarning joylashishi butunlay murakkab tuzilishga bog'liq. Xususan, mag'lubiyatga mag'lubiyat tugashi bilan kesishma har doim ortogonal bo'ladi, chunki Kähler xanjar hosilasi va holomorfik 3-shakl nolga teng. Jismoniy mag'lubiyatda bu konfiguratsiyaning barqarorligi uchun zarur, ammo bu erda u Kahler manifoldidagi Lagranj va holomorfik tsikllarning xususiyati.

Shuningdek, bo'lishi mumkin koizotropik ning yarim o'lchovidan boshqa har xil o'lchamdagi kepaklar Lagranj submanifoldlari. Ular birinchi tomonidan kiritilgan Anton Kapustin va Dmitriy Orlov A-Branes, Mirror Symmetry va Fukaya toifasiga oid izohlar

B modeli

B-modeli, shuningdek, asosiy satrlarni o'z ichiga oladi, ammo ularning tarqalish amplitudalari to'liq bog'liqdir murakkab tuzilish va Kähler tuzilishidan mustaqil. Xususan, ular worldsheet instanton effektlariga befarq va shuning uchun ko'pincha ularni aniq hisoblash mumkin. Oyna simmetriyasi keyin ularni A model amplitudalari bilan bog'laydi, bu esa Gromov-Vitten invariantlarini hisoblashga imkon beradi. B-modelning yopiq satrlarining torli maydon nazariyasi Kodaira - Spenserning tortishish nazariyasi tomonidan ishlab chiqilgan Maykl Bershadskiy, Serxio Cekotti, Xirosi Ooguri va Cumrun Vafa yilda Kodaira - Spenser tortishish nazariyasi va kvant simli amplitudalar uchun aniq natijalar.

B-modeli, shuningdek, holomorfik 0, 2, 4 va 6-submanifoldlarni o'raydigan D (-1), D1, D3 va D5-kepaklari bilan birga keladi. 6-submanifold bu bo'shliq vaqtining bog'langan komponentidir. D5-kepakdagi nazariya quyidagicha tanilgan holomorfik Chern-Simons nazariyasi. The Lagranj zichligi bo'ladi xanjar mahsuloti Kalomiy-Yau ishida mavjud bo'lgan holomorfik (3,0) -formga ega bo'lgan oddiy Chern-Simons nazariyasi. Quyi o'lchovli kepaklar haqidagi nazariyalarning Lagranj zichligi holomorfik Chern-Simons nazariyasidan o'lchovli reduktsiyalar orqali olinishi mumkin.

Topologik M-nazariya

Etti o'lchovli bo'sh vaqtdan foydalanadigan topologik M-nazariya topologik satrlar nazariyasi emas, chunki unda topologik satrlar mavjud emas. Biroq, 6-manifold ustidagi aylana to'plamidagi topologik M-nazariya ushbu 6-manifolddagi topologik A-modelga teng bo'lishi mumkin deb taxmin qilingan.

Xususan, A-modelining D2-zarralari aylana to'plami degeneratsiya qilinadigan nuqtalarga, aniqrog'i Kaluza – Klein monopollar. Topologik M-nazariyasida A-modelining M2-magistral nomli membranalarga ko'tarilishining asosiy yo'nalishlari.

Katta qiziqish uyg'otgan alohida holatlardan biri bu G bilan bo'shliqdagi topologik M-nazariya₂ holonomiya va Kalabi-Yauda A-model. Bunday holda, M2-kepaklar assotsiativ 3 tsiklni o'rab oladi. To'liq aytganda, M-nazariyasining topologik gipotezasi faqat shu nuqtai nazardan qilingan, chunki bu holda funktsiyalar tomonidan kiritilgan Nayjel Xitchin yilda Olti va etti o'lchovdagi uch shakllar geometriyasi va Barqaror shakllar va maxsus ko'rsatkichlar nomzodga kam energiya samaradorligini ta'minlash.

Ushbu funktsiyalar "Hitchin funktsional "va topologik satr Xitchinning g'oyalari bilan chambarchas bog'liq umumlashtirilgan murakkab tuzilish, Hitchin tizimi va ADHM qurilishi va boshqalar..

Kuzatiladigan narsalar

Topologik burilish

Dunyo jadvalining 2 o'lchovli nazariyasi an N = (2,2) super simmetrik sigma modeli, (2,2) super simmetriya degani, ning fermionik generatorlari super simmetriya algebra, supercharges deb nomlangan, bitta to'plamga yig'ilishi mumkin Dirac spinor, ikkitadan iborat Majorana-Weyl shpinlari har bir chirallik. Ushbu sigma modeli topologik jihatdan o'ralgan, ya'ni Lorents simmetriyasi super simmetriya algebrasida paydo bo'ladigan generatorlar bir vaqtning o'zida fizik bo'shliqni aylantiradi va fermion yo'nalishlarini birining ta'sirida aylantiradi R-simmetriya. 2 o'lchovli R-simmetriya guruhi N = (2,2) maydon nazariyasi U (1) × U (1), ikki xil omilning burilishlari mos ravishda A va B modellariga olib keladi. Topologik magistral nazariyalarning topologik o'ralgan konstruktsiyasi tomonidan kiritilgan Edvard Vitten uning 1988 yilgi maqolasida.^[1]

Korrelyatorlar nimaga bog'liq?

Topologik burilish topologik nazariyaga olib keladi, chunki stress-energiya tensori sifatida yozilishi mumkin antikommutator supercharge va boshqa maydon. Stress-energiya tenzori bog'liqlikning o'lchovi sifatida harakat ustida metrik tensor, bu hamma narsani anglatadi korrelyatsion funktsiyalar Q-o'zgarmas operatorlar metrikadan mustaqil. Shu ma'noda nazariya topologik hisoblanadi.

Umuman olganda, har qanday D muddati harakatda, bu hamma uchun ajralmas sifatida ifodalanishi mumkin bo'lgan har qanday atama superspace, ortiqcha zaryadning antikommutatori va shuning uchun topologik kuzatiladigan narsalarga ta'sir qilmaydi. Umuman olganda, B modelida fermionik ustidan integral sifatida yozilishi mumkin bo'lgan har qanday atama ${ displaystyle { overline { theta}} ^ { pm}}$ koordinatalar hissa qo'shmaydi, A modelida esa ajralmas bo'lgan har qanday atama ${ displaystyle theta ^ {-}}$ yoki ustidan ${ displaystyle { overline { theta}} ^ {+}}$ hissa qo'shmaydi. Bu shuni anglatadiki, kuzatiladigan modellar quyidagilarga bog'liq emas super potentsial (chunki u shunchaki ajralmas sifatida yozilishi mumkin ${ displaystyle { overline { theta}} ^ { pm}}$ ) holomorfik jihatdan o'ralgan superpotentsial, va aksincha B modeli uchun.

Ikkiliklar

TSTlar o'rtasidagi ikkiliklar

Bir qator ikkilanishlar yuqoridagi nazariyalar bilan bog'liq. Ikkala modeldagi A va B modellari oynali manifoldlar bilan bog'liq ko'zgu simmetriyasi deb ta'riflangan T-ikkilik uch torusda. Xuddi shu manifolddagi A-model va B-modellar o'zaro bog'liq bo'lishi mumkin S-ikkilik, bu o'xshashlik bilan NS kepaklari deb nomlangan bir nechta yangi kepaklarning mavjudligini anglatadi NS5-kepak, bu asl kepaklar bilan bir xil tsikllarni o'ralgan, ammo qarama-qarshi nazariyada. Shuningdek, A modeli va B modeli yig'indisi va uning konjugati topologik M-nazariyasi bilan bog'liq. o'lchovni kamaytirish. Bu erda A-model va B-modellarning erkinlik darajasi bir vaqtning o'zida kuzatilishi mumkin emas, aksincha, pozitsiya va ularning orasidagi munosabatlarga o'xshashdir. impuls yilda kvant mexanikasi.

Holomorfik anomaliya

B modeli va uning konjugati yig'indisi yuqoridagi ikkilikda paydo bo'ladi, chunki u past energiya samaradorligi Xitchinning rasmiyligi bilan ta'riflanishi kutilayotgan nazariya. Buning sababi shundaki, B modeli a dan aziyat chekadi holomorfik anomaliya, bu murakkab miqdorlarga bog'liqlik klassik holomorf bo'lsa-da, noholomorfik kvant tuzatishlarini oladi. Yilda String nazariyasida kvant fonining mustaqilligi, Edvard Vitten ushbu tuzilma topilgan tuzilishga o'xshashligini ta'kidladi geometrik jihatdan kvantlash murakkab tuzilmalar maydoni. Ushbu bo'shliq miqdorini aniqlagandan so'ng, o'lchamlarning faqat yarmi bir vaqtning o'zida harakatlanadi va shuning uchun erkinlik darajasi ikki baravarga kamayadi. Bu ikkiga qisqartirish o'zboshimchalik bilan a deb nomlangan tanlovga bog'liq qutblanish. Konjugat modeli yo'qolgan erkinlik darajalarini o'z ichiga oladi va shuning uchun B-modelni va uning konjugatini tenglashtirish orqali barcha yo'qolgan erkinlik darajalarini qayta tiklaydi va shuningdek, o'zboshimchalik bilan qutblanish tanloviga bog'liqlikni yo'q qiladi.

Geometrik o'tish

Ochiq simlar bilan tavsiflangan D-novdalar bilan konfiguratsiyani birlashtiruvchi bir qator ikkala narsa bor, bu oqsil bilan almashtirilgan bukletlar va yo'qolgan tarmoqlarning ufqqa yaqin geometriyasi tasvirlangan geometriya bilan. Ikkinchisi yopiq simlar bilan tavsiflanadi.

Ehtimol, bunday birinchi duallik Gopakumar-Vafa ikkilikidir, u tomonidan kiritilgan Rajesh Gopakumar va Cumrun Vafa yilda O'lchov nazariyasi / geometriya bo'yicha yozishmalar to'g'risida. Bu deformatsiyalangan holatdagi A-modeldagi 3-sferadagi N D6-bo'laklar to'plami bilan bog'liq ignabargli a bilan echilgan konifoldagi A-modelning yopiq simlar nazariyasiga B maydoni mag'lubiyat tutashuv konstantasining N baravariga teng.A modelidagi ochiq satrlar U (N) Chern-Simons nazariyasi bilan, A-modeldagi yopiq simlar nazariyasi esa Kähler tortishish kuchi bilan tavsiflanadi.

Garchi konifold hal qilingan deb aytilgan bo'lsa-da, portlatilgan ikki sharning maydoni nolga teng, bu faqat B maydonidir, bu ko'pincha maydonning murakkab qismi deb hisoblanadi, bu esa g'ayritabiiy bo'lmagan. Aslida, Chern-Simons nazariyasi topologik bo'lgani uchun, deformatsiyalangan uch sfera hajmini nolga qisqartirish va dual nazariya bilan bir xil geometriyada uchib ketish mumkin.

Ushbu ikkilikning oynali ikkilamchi yana bir ikkilik bo'lib, B modelidagi ochiq satrlarni hal qilingan konifoldagi 2 tsiklni o'ralgan kepakka bog'lab, deformatsiyalangan konifoldagi B modelidagi yopiq satrlar bilan bog'laydi. B modelidagi ochiq satrlar gomolomorfik Chern-Simons nazariyasining ular tugaydigan sohalarda o'lchovli kamayishi bilan tavsiflanadi, B modelidagi yopiq satrlar Kodaira - Spenserning tortishish kuchi bilan tavsiflanadi.

Boshqa nazariyalar bilan ikkilanishlar

Kristall eritish, kvant ko'pik va U (1) o'lchov nazariyasi

Qog'ozda Kvant Kalabi-Yau va klassik kristallar, Andrey Okounkov, Nikolay Reshetixin va Cumrun Vafa kvant A-modeli klassik erish uchun ikkilamchi deb taxmin qilmoqda kristall a harorat mag'lubiyat biriktiruvchi doimiysining teskari tomoniga teng. Ushbu taxmin taxmin qilingan Kvant ko'pikli va topologik torlar, tomonidan Amer Iqbol, Nikita Nekrasov, Andrey Okounkov va Cumrun Vafa. Ularning ta'kidlashicha, kristalli eritmalarning erishi bo'yicha statistik yig'indisi kosmik vaqtdagi o'zgarishlar bo'yicha yo'l integraliga tengdir topologiya bilan kichik mintaqalarda qo'llab-quvvatlanadi maydon mag'lubiyat tutashtiruvchi konstantasi va a 'ning ko'paytmasi tartibida

Bunday kichik konfiguratsiyalar, bo'sh vaqt ko'pgina kichik pufakchalarga to'la bo'lgan vaqtga to'g'ri keladi John Archibald Wheeler 1964 yilda, lekin kamdan-kam hollarda paydo bo'lgan torlar nazariyasi chunki aniqlik kiritish juda qiyin. Ammo bu ikkilikda mualliflar kvant ko'pikining dinamikasini topologik jihatdan o'ralgan U (1) o'lchov nazariyasi, uning maydon kuchliligi A modelining Kähler shakli bilan chiziqli bog'liqdir. Xususan, bu A-model Kähler formasini miqdoriy hisoblash kerakligini ko'rsatadi.

Ilovalar

Hisoblash uchun A-model topologik qator nazariyasi amplitudalari qo'llaniladi prepotentsial ma'lumotlar yilda N = 2 super simmetrik o'lchov nazariyalari to'rt va besh o'lchovda. Topologik B-model amplitudalari, oqimlari va yoki buloqlari bilan hisoblash uchun ishlatiladi super potentsiallar N = 1 da super simmetrik o'lchov nazariyalari to'rt o'lchovda. Perturbative Model hisob-kitoblarida, shuningdek, beshta o'lchamdagi qora tuynuklarni aylantirishning BPS holatlari ham hisobga olinadi.

Shuningdek qarang

Adabiyotlar

^ "Topologik Sigma modellari". Kommunal. Matematika. Fizika. 1988 yil fevral.

Naytske, Endryu; Vafa, Cumrun (2004). "Topologik satrlar va ularning fizik qo'llanilishi". arXiv:hep-th / 0410178.
Dijkgraaf, Robbert; Gukov, Sergey; Naytske, Endryu; Vafa, Cumrun (2005). "Topologik M-nazariya tortishish shakllari nazariyalarining birlashuvi sifatida". Adv. Nazariya. Matematika. Fizika. 9: 603–665. arXiv:hep-th / 0411073. Bibcode:2004 yil ... 11073D.
Arxiv.org saytidagi topologik simlar nazariyasi
Naqvi, Asad (2006). "Topologik satrlar" (PDF-Microsoft PowerPoint ). Asad Naqvi - Uels universiteti, Suonsi, Birlashgan Qirollik. Milliy fizika markazi.

[Witten88-1] "Topologik Sigma modellari". Kommunal. Matematika. Fizika. 1988 yil fevral.

[1]