To'lqin harakati (doimiy mexanika) - Wave action (continuum mechanics)

Ning besh kunlik prognozi muhim to'lqin balandligi uchun Shimoliy Atlantika 2008 yil 22-noyabr kuni, tomonidan NOAA Wavewatch III modeli. Bu shamol to'lqinlari modeli to'lqin harakatlarini saqlash va shamol maydonlarining prognozlaridan foydalanish orqali to'lqin sharoitlari prognozlarini ishlab chiqaradi (dan ob-havo bashorat qilish modellari ).^[1]

Yilda doimiy mexanika, to'lqin harakati a ga ishora qiladi saqlanadigan o'lchov ning to'lqin a qismi harakat.^[2] Kichik uchun -amplituda va asta-sekin o'zgarib turadi to'lqinlar, to'lqin ta'sir zichligi bu:^[3]

${ displaystyle { mathcal {A}} = { frac {E} { omega _ {i}}},}$

qayerda ${ displaystyle E}$ ichki to'lqin energiya va ${ displaystyle omega _ {i}}$ Bu asta-sekin modulyatsiya qilingan to'lqinlarning ichki chastotasi, bu erda ichki: a da kuzatilganidek ma'lumotnoma doirasi bilan harakatlanuvchi anglatadi harakat tezligi.^[4]

The harakat tomonidan taqdim etilgan to'lqin Sturrok (1962) to'lqinlarning energiyasini va impulsini o'rganishda (psevdo) plazmalar. Whitham (1965) to'lqin ta'sirining saqlanishini keltirib chiqardi - an sifatida aniqlandi adiabatik o'zgarmas - dan o'rtacha Lagrangian asta-sekin o'zgarib turadigan tavsif chiziqli emas to'lqinli poezdlar bir hil emas ommaviy axborot vositalari:

${ displaystyle { frac { qismli} { qismli t}} { mathcal {A}} + { boldsymbol { nabla}} cdot { boldsymbol { mathcal {B}}} = 0,}$

qayerda ${ displaystyle { boldsymbol { mathcal {B}}}}$ to'lqin-harakat zichligi oqim va ${ displaystyle { boldsymbol { nabla}} cdot { boldsymbol { mathcal {B}}}}$ bo'ladi kelishmovchilik ning ${ displaystyle { boldsymbol { mathcal {B}}}}$. Bir hil bo'lmagan va harakatlanuvchi muhitdagi to'lqinlarning tavsifi yanada ishlab chiqilgan Bretherton va Garret (1968) kichik amplituda to'lqinlar uchun; ular miqdorni ham chaqirdilar to'lqin harakati (keyinchalik qaysi nom bilan atalgan). Kichik amplituda to'lqinlar uchun to'lqin ta'sirining saqlanishi quyidagicha bo'ladi:^[3][4]

${ displaystyle { frac { kısalt} { qisman t}} chap ({ frac {E} { omega _ {i}}} o'ng) + { boldsymbol { nabla}} cdot chap [ chap ({ boldsymbol {U}} + { boldsymbol {c}} _ {g} right) , { frac {E} { omega _ {i}}} right] = 0,}$   foydalanish   ${ displaystyle { mathcal {A}} = { frac {E} { omega _ {i}}}}$   va   ${ displaystyle { boldsymbol { mathcal {B}}} = chap ({ boldsymbol {U}} + { boldsymbol {c}} _ {g} right) { mathcal {A}},}$

qayerda ${ displaystyle { boldsymbol {c}} _ {g}}$ bo'ladi guruh tezligi va ${ displaystyle { boldsymbol {U}}}$ bir hil bo'lmagan harakatlanuvchi muhitning o'rtacha tezligi. Da umumiy energiya (o'rtacha harakat va to'lqin harakati energiya yig'indisi) dissipativ bo'lmagan tizim uchun saqlanadi, to'lqin harakatining energiyasi saqlanmaydi, chunki umuman olganda o'rtacha harakat bilan energiya almashinuvi bo'lishi mumkin. Biroq, to'lqin harakati bu harakatning to'lqin qismi uchun saqlanadigan miqdor.

Masalan, to'lqin ta'sirini saqlab qolish uchun tenglama shamol to'lqinlari modellari bashorat qilmoq dengiz davlatlari dengizchilar, offshor sanoat va qirg'oq mudofaasi uchun kerak bo'lganda. Shuningdek, plazma fizikasi va akustika to'lqin harakati tushunchasidan foydalaniladi.

To'liq to'lqin harakati uchun to'liq to'lqin harakati tenglamasini chiqarish - sekin modulyatsiyalangan to'lqinlar, kichik amplituda to'lqinlar yoki (dissipativ bo'lmagan) bilan cheklanmaydi. konservativ tizimlar - tomonidan taqdim etilgan va tahlil qilingan Andrews & McIntyre (1978) ramkasidan foydalanib umumlashtirilgan lagrangiyalik o'rtacha to'lqin va o'rtacha harakatni ajratish uchun.^[4]

Izohlar

Adabiyotlar