T-simmetriya - T-symmetry

Ushbu maqola umumiy ro'yxatini o'z ichiga oladi ma'lumotnomalar, lekin bu asosan tasdiqlanmagan bo'lib qolmoqda, chunki unga mos keladigan etishmayapti satrda keltirilgan. Iltimos yordam bering takomillashtirish tomonidan ushbu maqola tanishtirish aniqroq iqtiboslar. (2010 yil mart) (Ushbu shablon xabarini qanday va qachon olib tashlashni bilib oling)

Vaqt
Hozirgi vaqt (yangilash )
14:23, 9 dekabr 2020 (UTC )
Asosiy tushunchalar O'tgan Hozir Kelajak Abadiyat uchun dalillar
O'qish sohalari Arxeologiya Xronologiya Tarix Horologiya Paleontologiya Futurologiya
Falsafa Presentizm Abadiylik Tadbir Fatalizm
Din Mifologiya Yaratilish Tugash vaqti Qiyomat kuni O'lmaslik Keyingi hayot Reenkarnasyon Kalachakra
O'lchov Standartlar Metrik Hexadecimal
Ilm-fan Naturalizm Xronobiologiya Kosmogoniya Evolyutsiya Radiometrik tanishuv Koinotning yakuniy taqdiri Fizikadagi vaqt
Tegishli mavzular Harakat Bo'shliq Bo'sh vaqt Sayohat vaqti

T-simmetriya yoki vaqtni qaytarish simmetriyasi nazariy hisoblanadi fizik qonuniyatlarning simmetriyasi ostida transformatsiya vaqtni qaytarish,

${ displaystyle T: t mapsto -t.}$

Beri termodinamikaning ikkinchi qonuni vaqt kelajakka, umuman olganda makroskopikka qarab oqishi bilan entropiya ko'payishini ta'kidlaydi koinot vaqtni qaytarishda simmetriyani ko'rsatmaydi. Boshqacha qilib aytganda, vaqt nosimmetrik yoki assimetrik deb aytiladi, faqat termodinamikaning ikkinchi qonuni ushlab turadigan vaqt simmetriyasini bashorat qiladigan maxsus muvozanat holatlari bundan mustasno. Biroq, kvant noinvaziv o'lchovlar muvozanatda ham vaqt simmetriyasini buzishi taxmin qilinmoqda,^[1] ularning klassik hamkasblaridan farqli o'laroq, garchi bu hali eksperimental tarzda tasdiqlanmagan bo'lsa ham.

Vaqt nosimmetrikliklar odatda uchta toifadan biri sabab bo'ladi:

1. dinamikaga xos jismoniy qonun (masalan, uchun kuchsiz kuch )
2. tufayli koinotning dastlabki shartlari (masalan, uchun termodinamikaning ikkinchi qonuni )
3. sababli o'lchovlar (masalan, noinvaziv o'lchovlar uchun)

O'zgarish

The deb nomlangan o'yinchoq chayqalish kesmada vaqtni teskari o'zgarmaslikning ikki jihatini aks ettiradi. Pedestal ustiga harakatga kelganda (rasmdagi kabi yonma-yon silkitib), bu raqam juda uzoq vaqt davomida tebranadi. O'yinchoq ishqalanishni minimallashtirish va uning qaytarilishini ko'rsatish uchun ishlab chiqilgan Nyuton harakat qonunlari. Biroq, o'yinchoqning mexanik jihatdan barqaror holati - bu raqam postamentdan o'zboshimchalik bilan ko'p pozitsiyalarga tushganda. Bu o'sish qonunining tasviridir entropiya orqali Boltsman Entropiya bilan holatlar sonining logarifmini aniqlash.

Shuningdek, fiziklar vaqtni qaytarishni muhokama qilishadi invariantlik asosiy mikroskopik fizik qonunlarning o'zgarmasligidan mustaqil ravishda, fizik tizimlarning mahalliy va / yoki makroskopik tavsiflari. Masalan, Maksvell tenglamalari material bilan singdirish yoki bilan Nyuton mexanikasi ishqalanish mikroskopik darajada o'zgarmas bo'lsa ham, odatda qo'llaniladigan makroskopik darajadagi vaqtni qaytarish o'zgarmas emas; atom harakatlarini o'z ichiga olganida, "yo'qolgan" energiya issiqlikka aylanadi.

Makroskopik hodisalar: termodinamikaning ikkinchi qonuni

Kundalik tajriba shuni ko'rsatadiki, T-simmetriya katta hajmdagi materiallarning xatti-harakatiga mos kelmaydi. Ushbu makroskopik qonunlardan eng muhimi shundaki termodinamikaning ikkinchi qonuni. Jismlarning ishqalanish bilan nisbiy harakati yoki suyuqliklarning yopishqoq harakati kabi ko'plab boshqa hodisalar bunga kamayadi, chunki asosiy mexanizm foydalanishga yaroqli energiyani (masalan, kinetik energiya) issiqlikka tarqalishidir.

Ushbu vaqt assimetrik tarqalishi haqiqatan ham muqarrarmi yoki yo'qmi degan savol ko'plab fiziklar tomonidan ko'rib chiqilgan, ko'pincha Maksvellning jinlari. Ism a fikr tajribasi tomonidan tasvirlangan Jeyms Klerk Maksvell unda mikroskopik jin xonaning ikki yarmi orasidagi darvozani qo'riqlaydi. U faqat sekin molekulalarni yarmiga, faqat tezkorlarini ikkinchi yarmiga beradi. Oxir-oqibat xonaning bir tomonini avvalgisiga nisbatan salqinroq, ikkinchisini esa issiqroq qilish orqali, u kamayadi entropiya xona va vaqt o'qini teskari yo'naltiring. Bunga ko'plab tahlillar qilingan; barchasi shuni ko'rsatadiki, xona va jinlarning entropiyasi birgalikda olinganida, bu umumiy entropiya ko'payadi. Ushbu muammoning zamonaviy tahlillari hisobga olingan Klod E. Shennon orasidagi munosabat entropiya va ma'lumotlar. Zamonaviy kompyuterlarning ko'plab qiziqarli natijalari ushbu muammo bilan chambarchas bog'liqdir - qaytariladigan hisoblash, kvant hisoblash va hisoblashning jismoniy chegaralari, misollar. Metafizikka o'xshab ko'rinadigan bu savollar bugungi kunda fizikaviy fanlarning gipotezalariga asta-sekin aylantirilmoqda.

Amaldagi kelishuv Botsman-Shannonning logarifmini aniqlashga bog'liq fazaviy bo'shliq hajmi salbiy bilan Shannon haqida ma'lumot va shuning uchun entropiya. Ushbu tushunchada makroskopik tizimning belgilangan boshlang'ich holati nisbatan past entropiyaga to'g'ri keladi, chunki tananing molekulalarining koordinatalari cheklangan. Tizim tarqalish sharoitida rivojlanib borgan sari, molekulyar koordinatalar fazoviy bo'shliqning katta hajmlariga o'tishi, noaniq bo'lib qolishi va shu bilan entropiyaning ko'payishiga olib kelishi mumkin.

Biroq, bir zumda barcha zarrachalarning harakatlari teskari bo'lgan olamning holatini bir xil darajada yaxshi tasavvur qilish mumkin (qat'iyan, CPT teskari ). Keyin bunday holat teskari rivojlanadi, shuning uchun entropiya kamayadi (Loschmidtning paradoksi ). Nima uchun "bizning" davlatimiz boshqasidan ustunroq?

Bir pozitsiya shundaki, biz kuzatadigan entropiyaning doimiy o'sishi sodir bo'ladi faqat bizning koinotimizning dastlabki holati tufayli. Koinotning boshqa mumkin bo'lgan holatlari (masalan, koinot at issiqlik o'limi muvozanat) aslida entropiyaning ko'payishiga olib kelmaydi. Shu nuqtai nazardan, bizning koinotimizning aniq T-assimetriyasi muammodir kosmologiya: nima uchun koinot past entropiya bilan boshlandi? Ushbu nuqtai nazar, agar u kelajakdagi kosmologik kuzatuvlar asosida hayotiy bo'lib qolsa, bu muammoni bugungi fizikaning iloji bo'lmagan katta ochiq savollardan biri - savol bilan bog'laydi. dastlabki shartlar koinotning

Makroskopik hodisalar: qora tuynuklar

Ob'ekt voqealar ufqi a qora tuynuk tashqaridan, keyin esa bizning fizika haqidagi tushunchalarimiz buzilgan markaziy mintaqaga tezlik bilan tushing. Qora tuynuk ichida oldinga siljiydigan konus markazga, orqadagi nurli konus esa tashqi tomonga yo'naltirilganligi sababli, vaqtni teskari yo'naltirishni odatdagi tartibda aniqlab bo'lmaydi. Qora tuynukdan hamma narsa qochib qutulishning yagona usuli bu Xoking radiatsiyasi.

Qora tuynukning vaqtini qaytarish a deb nomlanuvchi faraziy ob'ekt bo'ladi oq teshik. Tashqi tomondan ular o'xshash ko'rinadi. Qora tuynukning boshi bor va uni qochib bo'lmaydi, oq tuynukning oxiri bor va uni kiritish mumkin emas. Oq teshikning oldinga siljigan konuslari tashqi tomonga yo'naltirilgan; va uning orqa nurli konuslari markazga yo'naltirilgan.

Qora tuynukning hodisalar gorizonti sirtni yorug'likning mahalliy tezligida tashqariga qarab harakatlanadigan va qochish va orqaga qaytish oralig'ida joylashgan deb o'ylash mumkin. Oq tuynukning hodisalar gorizonti - bu mahalliy yorug'likning tezligi bilan ichkariga qarab harakatlanadigan sirt va tashqi tomonga siljish bilan markazga etib borishning chegarasida. Ular ikki xil ufqdir - oq tuynuk ufqi ichkariga burilgan qora tuynuk ufqiga o'xshaydi.

Qora tuynukning qaytarilmasligining zamonaviy ko'rinishi uni shu bilan bog'lashdir termodinamikaning ikkinchi qonuni, chunki qora tuynuklar sifatida qaraladi termodinamik ob'ektlar. Haqiqatan ham tortishish kuchi - ikkilamchi gipoteza, qora tuynukdagi barcha mikroskopik jarayonlar orqaga qaytariladigan va faqat har qanday boshqa makroskopik, termal tizimdagi kabi kollektiv xatti-harakatlar qaytarilmasdir.^{[iqtibos kerak ]}

Kinetik oqibatlar: batafsil muvozanat va Onsager o'zaro aloqalari

Jismoniy va kimyoviy kinetika, Mexanik mikroskopik tenglamalarning T-simmetriyasi ikkita muhim qonunni nazarda tutadi: ning printsipi batafsil balans va Onsager o'zaro aloqalari. Mikroskopik tavsifning T-simmetriyasi va uning kinetik oqibatlari deyiladi mikroskopik qaytaruvchanlik.

Vaqtni orqaga qaytarishning klassik fizikaning ba'zi o'zgaruvchilariga ta'siri

Hatto

Vaqtni o'zgartirganda o'zgarmaydigan klassik o'zgaruvchilar quyidagilarni o'z ichiga oladi.

${ displaystyle { vec {x}}}$, zarrachaning uch fazodagi holati

${ displaystyle { vec {a}}}$, zarrachaning tezlashishi

${ displaystyle { vec {F}}}$, zarrachaga kuch

${ displaystyle E}$, zarrachaning energiyasi

${ displaystyle V}$, elektr potentsiali (kuchlanish)

${ displaystyle { vec {E}}}$, elektr maydoni

${ displaystyle { vec {D}}}$, elektr almashinuvi

${ displaystyle rho}$, elektr zaryadining zichligi

${ displaystyle { vec {P}}}$, elektr polarizatsiyasi

Energiya zichligi elektromagnit maydonning

${ displaystyle T_ {ij}}$, Maksvell stress tensori

Zaif kuch bilan bog'liq bo'lganlar bundan mustasno, barcha massalar, zaryadlar, bog'lanish doimiylari va boshqa fizik doimiylar.

G'alati

Vaqtni qaytarishni inkor qiladigan klassik o'zgaruvchilar quyidagilarni o'z ichiga oladi.

${ displaystyle t}$, voqea sodir bo'lgan vaqt

${ displaystyle { vec {v}}}$, zarrachaning tezligi

${ displaystyle { vec {p}}}$, zarrachaning chiziqli impulsi

${ displaystyle { vec {l}}}$, zarraning burchak impulsi (ham orbital, ham spin)

${ displaystyle { vec {A}}}$, elektromagnit vektor potentsiali

${ displaystyle { vec {B}}}$, magnit maydon

${ displaystyle { vec {H}}}$, magnit yordamchi maydon

${ displaystyle { vec {j}}}$, elektr tokining zichligi

${ displaystyle { vec {M}}}$, magnitlanish

${ displaystyle { vec {S}}}$, Poynting vektori

${ displaystyle { mathcal {P}}}$, quvvat (bajarilgan ish darajasi).

Mikroskopik hodisalar: vaqtni teskari o'zgaruvchanligi

Ko'pgina tizimlar vaqtni o'zgartirganda assimetrikdir, ammo simmetriya bilan bog'liq hodisalar bo'lishi mumkin. Klassik mexanikada tezlik v operatsiyasi ostida teskari yo'nalish T, lekin tezlashtirish bo'lmaydi.^[2] Shuning uchun bittasi dissipativ hodisalarni toq bo'lgan atamalar orqali modellashtiradi v. Biroq, ma'lum bo'lgan tarqalish manbalari olib tashlangan nozik tajribalar, mexanika qonunlari vaqtni teskari o'zgarmasligini ko'rsatadi. Dissipatsiyaning o'zi termodinamikaning ikkinchi qonuni.

Magnit maydonda zaryadlangan jismning harakati, B orqali tezlikni o'z ichiga oladi Lorents kuchi muddat v×B, va dastlab ostida assimetrik bo'lib tuyulishi mumkin T. Yaqinroq qarash bizni bunga ishontiradi B vaqtni o'zgartirish paytida belgini ham o'zgartiradi. Bu sodir bo'ladi, chunki magnit maydon elektr toki tomonidan hosil bo'ladi, J, ostida belgini o'zgartiradi T. Shunday qilib, klassik zaryadlangan zarrachalarning harakati elektromagnit maydonlar vaqtni qaytarish ham o'zgarmasdir. (Shunga qaramay, vaqt o'zgarishi o'zgarmasligini a-da ko'rib chiqish hali ham foydalidir mahalliy tashqi maydon sobit turganda, qachon bo'lgani kabi magneto-optik ta'sir tahlil qilinadi. Bu kabi vaqtni teskari yo'nalishni buzadigan optik hodisalar, masalan, sharoitlarni tahlil qilishga imkon beradi Faraday izolyatorlari va yo'naltirilgan dikroizm, sodir bo'lishi mumkin.) tortishish qonunlari ham klassik mexanikada vaqtni teskari o'zgarishiga o'xshaydi.

Yilda fizika deb nomlangan harakat qonunlarini ajratib turadi kinematik, chaqirilgan kuch qonunlaridan dinamikasi. Ning klassik kinematikasiga rioya qilish Nyuton harakat qonunlari, ning kinematikasi kvant mexanikasi shunday qilib qurilganki, u dinamikaning vaqtni qaytarish simmetriyasi haqida hech narsa taxmin qilmaydi. Boshqacha qilib aytganda, agar dinamikalar o'zgarmas bo'lsa, unda kinematikalar uning o'zgarmas bo'lishiga imkon beradi; agar dinamikasi bo'lmasa, u holda kinematikasi ham buni ko'rsatadi. Harakatning kvant qonunlarining tuzilishi boyroq va biz ularni keyingi bosqichda ko'rib chiqamiz.

Kvant mexanikasida vaqt o'zgarishi

Ning ikki o'lchovli tasvirlari tenglik paritet ostida bir-biriga tushadigan juft kvant holatlari tomonidan berilgan. Biroq, bu vakolat har doim tenglik ostida har biri juft yoki g'alati bo'lgan holatlarning chiziqli birikmalariga tushirilishi mumkin. Bittasi hammasini aytadi qisqartirilmaydigan vakolatxonalar tenglik bir o'lchovli. Kramers teoremasi vaqtni teskari aylantirishda bu xususiyatga ega bo'lmaslik kerakligi ta'kidlanadi, chunki u anti-unitar operator tomonidan namoyish etiladi.

Ushbu bo'limda kvant mexanikasida vaqtni teskari aylantirishning uchta eng muhim xususiyatlari haqida bahs yuritiladi; asosan,

1. uni anti-unitar operator sifatida ko'rsatish kerak,
2. degeneratsiyalanmagan kvant holatlarini an elektr dipol momenti,
3. xususiyati bilan ikki o'lchovli tasvirlarga ega ekanligi T² = −1 (uchun fermionlar ).

Ushbu natijaning g'alatiligi, agar uni tenglik bilan taqqoslasa, aniq bo'ladi. Agar tenglik juftlikni o'zgartirsa kvant holatlari bir-biriga, keyin bu ikki asosiy holatning yig'indisi va farqi yaxshi paritet holatlardir. Vaqtni orqaga qaytarish bunday yo'l tutmaydi. Hammasi teoremasini buzganga o'xshaydi abeliy guruhlari bir o'lchovli qisqartirilmaydigan tasvirlar bilan ifodalanishi kerak. Buning sababi shundaki, u anti-unitar operator tomonidan namoyish etiladi. Shunday qilib, yo'l ochiladi spinorlar kvant mexanikasida.

Boshqa tomondan, vaqtni kvant-mexanik ravishda qaytarish tushunchasi jismoniy motivatsiyani rivojlantirish uchun foydali vosita bo'lib chiqadi kvant hisoblash va simulyatsiya sozlash, shu bilan birga ularni baholash uchun nisbatan oddiy vositalarni taqdim etish murakkablik. Masalan, romanni rivojlantirish uchun kvant-mexanik vaqtni o'zgartirishdan foydalanilgan bosondan namuna olish sxemalar^[3] va ikkita asosiy optik operatsiyalar o'rtasidagi ikkilikni isbotlash, nurni ajratuvchi va siqish transformatsiyalar.^[4]

Vaqtni teskari yo'naltirishga qarshi unitar vakolat

Evgeniya Vigner simmetriya operatsiyasini ko'rsatdi S Hamiltoniyalikning vakili, yilda kvant mexanikasi yoki a unitar operator, S = Uyoki an antiunitar bitta, S = Buyuk Britaniya qayerda U unitar va K bildiradi murakkab konjugatsiya. Bularni saqlab qolish uchun Hilbert kosmosida ishlaydigan yagona operatsiyalar uzunlik har qanday holat-vektorning boshqa holat-vektorga proektsiyasini.

Ni ko'rib chiqing tenglik operator. Lavozimga qarab, u kosmos yo'nalishlarini o'zgartiradi, shunday qilib PxP⁻¹ = −x. Xuddi shunday, u yo'nalishini o'zgartiradi momentum, Shuning uchun; ... uchun; ... natijasida PpP⁻¹ = −p, qayerda x va p pozitsiya va impuls operatorlari. Bu saqlaydi kanonik komutator [x, p] = iħ, qayerda ħ bo'ladi Plank doimiysi kamayadi, faqat agar P birlik deb tanlangan, PiP⁻¹ = men.

Boshqa tomondan, vaqtni qaytarish operator T, x operatoriga hech narsa qilmaydi, Xabar⁻¹ = x, lekin u p yo'nalishini o'zgartiradi, shunday qilib TpT⁻¹ = −p. Kanonik komutator o'zgarmasdir, agar shunday bo'lsa T anti-unitar sifatida tanlangan, ya'ni. TiT⁻¹ = −men.

Yana bir dalil to'rt impulsning vaqt komponenti bo'lgan energiyani o'z ichiga oladi. Agar vaqtni teskari aylantirish unitar operator sifatida amalga oshirilsa, u kosmik reversal momentum belgisini teskari aylantirgandek, energiya belgisini ham qaytaradi. Bu mumkin emas, chunki impulsdan farqli o'laroq, energiya har doim ijobiy bo'ladi. Kvant mexanikasida energiya fazali omil sifatida belgilanadi (-iEt) kimdir o'z vaqtida oldinga siljiganida, energiya belgisini saqlab, vaqtni orqaga qaytarish usuli ham "men", shuning uchun fazalar hissi teskari bo'ladi.

Xuddi shunday, fazaning ma'nosini o'zgartiradigan har qanday operatsiya, belgisini o'zgartiradi men, vaqt energiyasini o'zgartirmasa, ijobiy energiyani salbiy energiyaga aylantiradi. Demak, ijobiy energiyaga ega bo'lgan nazariyadagi har qanday anti-unitar simmetriya vaqt yo'nalishini teskari yo'naltirishi kerak. Har bir anti-unitar operator vaqtni teskari aylantirish operatori va vaqtni teskari yo'naltirmaydigan unitar operatorning mahsuli sifatida yozilishi mumkin.

Uchun zarracha Spin bilan J, vakillikdan foydalanish mumkin

${ displaystyle T = e ^ {- i pi J_ {y} / hbar} K,}$

qayerda J_y bo'ladi ySpinning tarkibiy qismi va ulardan foydalanish TJT⁻¹ = −J qilingan.

Elektr dipolli momentlar

Buning qiziqarli natijasi bor elektr dipol momenti (EDM) har qanday zarracha. EDM tashqi elektr maydoniga qo'yilganda holat energiyasining siljishi orqali aniqlanadi: Δe = d ·E + E· Δ ·E, qayerda d EDM va δ, induktsiyalangan dipol momenti deb ataladi. EDMning muhim xususiyatlaridan biri shundaki, u tufayli energiya siljishi paritet o'zgarishi ostida belgini o'zgartiradi. Ammo, beri d vektor bo'lib, uni kutish qiymati | ψ⟩ holatida ⟨ψ | ga mutanosib bo'lishi kerak J | ψ⟩, bu kutilayotgan spin. Shunday qilib, vaqtni o'zgartirganda, o'zgarmas davlat yo'qolib borayotgan EDMga ega bo'lishi kerak. Boshqacha qilib aytganda, yo'qolib ketmaydigan EDM ikkalasiga ham signal beradi P va T simmetriya buzilishi.^[5]

Ba'zi molekulalar, masalan, suv, qat'i nazar, EDMga ega bo'lishi kerak T simmetriya. Bu to'g'ri; agar kvant tizimida parite ostida bir-biriga aylanadigan degeneratsiya qilingan asosiy holatlar mavjud bo'lsa, u holda EDMni berish uchun vaqtni o'zgartirishni buzish kerak emas.

Eksperimental ravishda kuzatilgan chegaralar nuklonning elektr dipol momenti hozirda vaqtni qaytarish simmetriyasini buzilishiga qat'iy cheklovlarni o'rnatdi kuchli o'zaro ta'sirlar va ularning zamonaviy nazariyasi: kvant xromodinamikasi. Keyin CPT o'zgarmasligi relyativistik kvant maydon nazariyasi, bu qo'yadi kuchli chegaralar kuni kuchli CP buzilishi.

Bo'yicha eksperimental chegaralar elektron elektr dipol momenti zarralar fizikasi nazariyalari va ularning parametrlariga cheklovlar qo'yadi.^[6][7]

Kramers teoremasi

Uchun T, bu anti-unitar hisoblanadi Z₂ simmetriya generatori

T² = UKUK = UU^* = U (U^T)⁻¹ = Φ,

bu erda Φ - fazalarning diagonal matritsasi. Natijada, U = ΦU^T va U^T = UΦ, buni ko'rsatib turibdi

U = Φ U Φ.

Bu shuni anglatadiki, in dagi yozuvlar ± 1 ga teng, natijada bittasida ham bo'lishi mumkin T² = ±1. Bu anti-unitarlikka xosdir T. Kabi unitar operator uchun tenglik, har qanday bosqichga ruxsat beriladi.

Keyin Gamilton invariantini oling T. Keling |a⟩ Va T|a⟩ Bir xil energiyaning ikkita kvant holati. Endi, agar T² = −1, keyin holatlar ortogonal ekanligini aniqlaydi: natija chaqiriladi Kramers teoremasi. Bu shuni anglatadiki, agar T² = −1, keyin shtatda ikki baravar degeneratsiya mavjud. Bu natija nisbatan bo'lmagan kvant mexanikasi presages spin statistikasi teoremasi ning kvant maydon nazariyasi.

Kvant holatlari vaqtni teskari yo'naltirishning unitar ko'rinishini beradigan, ya'ni ega bo'lgan T² = 1, a bilan tavsiflanadi multiplikativ kvant soni, ba'zan T-paritet.

Kvant maydoni nazariyalaridagi fermiyalar uchun vaqtni o'zgartirish transformatsiyasi an bilan ifodalanishi mumkin 8 komponentli spinor unda yuqorida aytib o'tilganlar T-paritet birlik radiusiga ega bo'lgan kompleks son bo'lishi mumkin. CPT o'zgarmasligi teorema emas, balki a ega bo'lish yaxshiroq ushbu sinf nazariyalaridagi xususiyat.

Ma'lum bo'lgan dinamik qonunlarning vaqtni qaytarishi

Zarralar fizikasi ga dinamikaning asosiy qonuniyatlarini kodlangan standart model. Bu shakllangan kvant maydon nazariyasi bor CPT simmetriyasi, ya'ni vaqtni teskari harakat qilish bilan bir vaqtda qonunlar o'zgarmasdir, tenglik va zaryad konjugatsiyasi. Biroq, vaqtni teskari yo'naltirishning o'zi simmetriya emas (bu odatda shunday deyiladi) CP buzilishi ). Ushbu assimetriyaning ikkita kelib chiqishi mumkin, ulardan biri orqali aralashtirish turli xil lazzatlar ulardagi kvarklar zaif parchalanish, ikkinchisi kuchli o'zaro ta'sirlarda to'g'ridan-to'g'ri CP buzilishi orqali. Birinchisi eksperimentlarda ko'rinadi, ikkinchisi ning kuzatilmasligi kuchli cheklangan Neytronning EDM.

Vaqtni bekor qilish buzilishi bilan bog'liq emas termodinamikaning ikkinchi qonuni, chunki saqlanishi tufayli CPT simmetriyasi, vaqtni teskari yo'naltirishning ta'siri qayta nomlashdir zarralar kabi zarrachalar va aksincha. Shunday qilib termodinamikaning ikkinchi qonuni dan kelib chiqqan deb o'ylashadi dastlabki shartlar koinotda.

İnvaziv bo'lmagan o'lchovlarning vaqtini o'zgartirish

Kuchli o'lchovlar (klassik ham, kvant ham), albatta, bezovta qiladi va bu tufayli assimetriyani keltirib chiqaradi termodinamikaning ikkinchi qonuni. Biroq,noinvaziv o'lchovlar evolyutsiyani buzmasligi kerak, shuning uchun ular vaqt nosimmetrik bo'lishi kutilmoqda. Ajablanarlisi shundaki, bu faqat klassik fizikada to'g'ri, lekin kvant emas, hatto termodinamik o'zgarmas muvozanat holatida ham.^[1] Nosimmetriklikning bu turi mustaqil CPT simmetriyasi ammo tekshiruv taklifining o'ta og'ir sharoitlari sababli eksperimental tarzda hali tasdiqlanmagan.

Shuningdek qarang

• The termodinamikaning ikkinchi qonuni, Maksvellning jinlari va vaqt o'qi (shuningdek Loschmidtning paradoksi ).
• Mikroskopik qaytaruvchanlik
• Batafsil qoldiq
• Ilovalar qaytariladigan hisoblash va kvant hisoblash, shu jumladan hisoblash uchun cheklovlar.
• The standart model zarralar fizikasi, CP buzilishi, CKM matritsasi va kuchli CP muammosi
• Neytrin massalari va CPT o'zgarmasligi.
• Wheeler-Feynman absorber nazariyasi
• Tesla valfi

Adabiyotlar

Ichki iqtiboslar

Umumiy ma'lumotnomalar

• Maksvellning jinlari: entropiya, ma'lumotlar, hisoblash, H.S.Leff va A.F. Reks tomonidan tahrirlangan (IOP nashriyoti, 1990) ISBN  0-7503-0057-4
• Maksvellning jinlari, 2: entropiya, klassik va kvantli ma'lumotlar, H.S.Leff va A.F.Reks tomonidan tahrirlangan (IOP nashriyoti, 2003) ISBN  0-7503-0759-5
• Imperatorning yangi fikri: kompyuterlar, ong va fizika qonunlari to'g'risida, Rojer Penruz (Oksford universiteti matbuoti, 2002) ISBN  0-19-286198-0
• Sozzi, M.S. (2008). Diskret simmetriya va CP buzilishi. Oksford universiteti matbuoti. ISBN  978-0-19-929666-8.
• Birss, R. R. (1964). Simmetriya va magnetizm. John Wiley & Sons, Inc., Nyu-York.
• Multiferroik vaqtni qaytaruvchi optik xususiyatlarga ega materiallar
• CP buzilishi, I.I. Bigi va A.I. Sanda (Kembrij universiteti matbuoti, 2000 yil) ISBN  0-521-44349-0
• CP buzilishi bo'yicha zarralar ma'lumotlar guruhi
  • The Babar tajriba SLAC
  • The BELLE tajriba KEK
  • The KTeV tajriba Fermilab
  • The YANGI tajriba CERN